коефіцієнт циклом Карно поклади Тільки от абсолютних температур тепловіддатчіка и теплопріймача;
термодінамічній ККД буде тім більшім, чім вища температура теплопріймача и нижчих температура тептовіддавача.
12.3 зворотнього оборотний цикл Карно
У зворотнього процесі (рис. 12.3.2) робоче Тіло відводіть тепло від джерела теплотою з нижчих температурою и віддає Джерелу теплотою з віщою температурою. Для Виконання та кого процеса звітність, затратіті роботу L.
В
У зворотнього процесі робоче Тіло від т.1 розшірюється до т.4 по адіабаті 1-4 без теплообміну з зовнішнім середовище.
Температура Т1 зменшується доТ2
Потім Розширення проходити по ізотермі 4-3 з підводом Теплота q2, яка віднімається від джерела з низько температурою Т2. 3-2 лінія адіабатного стиснения 2-1 - Ізотермічний стіск з відводом теплотою до джерела з віщою температурою.
Робота стиснения більша роботи Розширення на величину пл.14321 всередіні замкнутої Лінії циклу.
В
Теплота, якові одержує теплопріймач:
q1 = q2 + L
характеристику ефектівності холодильних машин є холодігтьній коефіцієнт.
В
12.4 Властивості оборотніх и необоротних ціклів, математичний вирази іншого закону термодінамікі
Розглян емо оборотний цикл
Із визначення термічногоККД слідує, что
В
а для оборотного циклу
В
Если прірівняті ці два вирази, те
В
або
В
Если рахувати підведену роботу позитивною, а відведену негативною, то
В
(12.6)
Відношення підведеної або відведеної теплотою до відповідної температурами назівається пріведіни теплотою Можна сформулюваті так: алгебраїчна сума пріведеної теплотою для оборотного циклу Карно дорівнює нулю
Це может буті Використана и для будь-якого оборотного циклу. Люоій довільній процес 1-2-3-4-1 может буті Розглянуто як сума елементарних ціклів Карно (рис 12.4.1), ЯКЩО цею цикл Розбитий відповіднімі адіабатамі.
В
Дня шкірного Елементарна циклу Карно и для Всього циклу. Таким чином, - є повний діференціал дня деякої Функції, яка покладів від даного стану тіла. Такою функцією, єентропія. Отже:
В
Рівняння представляет собою математичний вирази іншого закону термодінамікі для довільного оборотного циклу и назівається дерло інтегралом Клаузиса. Для необоротних процесів О·tнеобор <О·tобор
або
;;
Поскількн є величина від'ємна, то дпянеоборотніхпроцесів
(12.7)
для робочого тіла, Яку здійснює замкненому цикл ds = 0. Отже,
В
Нерівність представляет собою математічнійвіраз другогозакону термодінамікі для довільного необоротного циклу и назива ється іншим інтегралом Кпаузіса. . Если оо ^ єднаті Дві формули то одержимо:
В
12.5 змінна ентропії є оборотніх и необоротних процесах. Закон Гюі-Сподолі
Розглянемо ізольовану термодінамічну систему яка Складається Із джфела теплотою з температурою Т1 холодильника з температурою Т2 <Т1 и РОБОЧЕГО тіла, Яку здійснює оборотний цикл Карно между Джерелом теплотою и холодильник му
Робота, якові Виконує система
В
Встановімо между Джерелом теплотою Т1 и робочим тілом джерело Теплота Т1 '(ріс.12_5.1). Ця ж сама кількість теплотою спочатку в необоротному процесі від джерела з температурою Т1 передається Джерелу з температурою Т1 ', а дані в оборотному процесі робочому тілу.
Тоді робота, якові вік онає система:
В
Зменшення роботи Із-за необоротності процеса передачі Теплота від джерела з температурою Т1 до джерела з температурою Т1 '
(12.8)
В
Рівняння (12.8) назівається рівнянням Гюі-Сто частки.
Таким чином Зменшення роботоздатності ізольованої термодінамічної системи (в результаті протікання в ній необоротних процесів пропорційно збільшенню в ній ентропії). Іншімі словами ентропія є мірою деградації енергіїв ізольованій термодінамічній Системі.
Енергія системи, залішаючісь незмінною кількісно (Q1 = Const), погіршується якісно, ​​переходячі в тепл ОТУ нізькотемпературного потенціалу.
Другий закон термодінамікі по суті є Статистичнй законом, Який характерізує необоротність процесів, яа протікають в кінцевіх ізольованіх системах.
13. Термодінамічні основи компресора
Компресоров назівається машина, яка служити для стиснения газу и парі и транспортування его до споживача.
За принципом стиснения РОБОЧЕГО тіла в компресорі ці машини класіфікуються на Дві основні групи: перша-поршневі, гвінтові и ротаційні, друга-лопатеві.
У першій групі машин стиснения РОБОЧЕГО тіла здійснюється Шляхом Зменшення его об'єму, в іншому - Шляхом руху потоку по канапе змінного січення
...
