еренесення теплоти Температура газу спочатку винна буті як Можливо віщою, щоб здобудуть квартальна Розвиток рухомої сиди По тій же причин охолодження винне буті як Можливо нижчих Неможливо надіятісь колі-небудь практично використовуват всю рухому силу. "
У 50-х роках Клауіісом Бугті дано формулювання іншого законом термодінамікі у вігляді Наступний постулату: 'Теплота, що не может переходіті від холодного тіла до більш нагрітого сама собою дарів процесом. "
Одночасно з Клаузісом в 1851 р. Томсоном Бугті сказано Інше формулювання, наслідок Якого такий: не вся теплота здобута від Теплов іддатчнка можеперейтів роботу, Аліша Деяка ее частина.
Значить, для здобуття роботи звітність, мати джерело Теплота з високій температурі, або Тепп овід датчик и джерело теплотою з НИЗЬКИХ темпер АТУР, або теплопріймач.
Робота в термодінамічніх процесах можлива або у результаті Підведення теплотою, або Зміни внутрішньої ЕНЕРГІЇ. При одноразовому ціклі можна одержатіякусь визначеня кількість теплоти. Для одержании заданої кількості Теплота цикл звітність, повторити. Отже для повторного одержании роботи звітність, в процесі стіску Повернути робоче Тіло в іючатковій стан (рісі 2.1). Если робоче тіл про розшірюється по Лінії 1,3,2, то робота рівна 1-3-2-4-5. br/>В
Повернення тіла в початковий стан может проходити по трьох кривих 2-3-1; 2-6-1; 2-7-1.
Цикл, в результаті Якого одержується позитивна робота назівається прямимо циклом
Цикл, в результаті Якого затрачується робота назівається зворотнього Цикл, Який Складається з врівноваженіх оборотніх процесів назівається Перевертні в оборотному ціклі робоче Тіло повертається в точку 1 по Лінії 2-3-1.
Дослідження будь-якого оборотного циклу показує, что для его Здійснення звітність, в Кожній точці прямого процеса підводіті тептоту від тепловіддатчіків до РОБОЧЕГО тіла при безкінечно Малій різніці температур и відводіті теплоту такожпрі безкінечно Малій різніці температур.
У прямому термодінамічному ціклі на шляху 1-3-2 Тіло здійснює роботові L1 за рахунок гідведення тепгтоті и Зміни внутрішньої ЕНЕРГІЇ. На шляху 2-6-1 затрачуєтьсяпітома робота стіску L2 чисельного рівна пп. 426154, частина Якої у вігляді пітомої кількості теплотою q2 відводиться у теплопріймач, а друга вітрачається на зміну внутрішньої ЕНЕРГІЇ тіла.
Співвідношення между Пітом кількостямі теплотою и пітомоюроботою Визначи аєтьсяпершімзаконом термодінамікі
q1-q2 = u2-u1 + L
и2-u1 = 0 - оскількі початковий и кінцевій стан тіла співпадає.
Відношення пітомої кількості теплоти, що гкретвореної в Позитивність роботу, до всієї кількості теплоти, що підведеної до РОБОЧЕГО тіла, назівається термічнім коефіцієнтом Корисної Дії прямого циклу
(12.1)
зворотнього цикл проходити в Напрям проти годіннікової стрілки. Робота Розширення Менша роботи стиснения. Такий цикл может проходити Тільки при затраті роботи ззовні.
У зворотнього ціклі від теплопріймача відводиться Питома кількість теплотою q2 и затрачаться Питома робота L, яка переходити в рівну пітому кількість теплоти, що Які разомпередаютьсятепловіддатчику-
q1 = q2 + L. (12.2)
Степінь Досконалість зворотнього циклу візначається холодильними коефіцієнтом.
(12.3)
Холодильний коефіцієнт показує, яка кількість теплотою віднімається від теплопріймачапрізатраті одініці роботи. Величина є может буті більшою 1.
12.2 Прямій оборотній цикл Карно
Кількість джерел теплотою может буті зменшіть ЯКЩО на окрем у частко циклу теплота буде відводітісь и підводітісь при Постійній температурі.
Здійсніті оборотний цикл можна Наступний чином: тепло підводіться до РОБОЧЕГО тіла від тепловіддатчіка при Постійній температурі, и робоче Тіло адіабатно розшірюється до температури теплопріймача. Далі в ізотермічному процесі проходити Відвід теплотою від РОБОЧЕГО тіла до нього. Замікаючім цикл п стодолу буті процес адіабатного стиснения
За весь цикл Карно (рис. 12.3.1) до РОБОЧЕГО тіла від тегшовіддатчіка булу підведена кількість теплотою q1 и відведена в теплопріймач Питома кількість теплотою q2.
Термічній ККД циклу
В
Підведена кількість тегшотіпоізотермі 1-2 візначається так:
В
абсолютні значення відведеної пітомої кількості теплоти по ізотермі 3-4 буде становитися:
.
Підставляємо знайдені значення в рівняння для термодінамічного ККД.
(12.4)
Для адіабатного процеса розширено енняі стиснения відповідн про маємо:
и
Звідсі
В
або
В
Відповідно формула для візгачення термодінамічного ККД циклом Карно после СКОРОЧЕННЯ пріймає вигляд
(12.5)
Аналізуючі рівняння (12_5) можна сделать на ступні Висновки:
термодінамічній ...
