оточеної поперемінно темними и світлімі кільцями. Користуючися теорією діфракції, можна обчісліті найменша відстань, что розділяється оптичні системи, если известно, при якіх розподілах освітленості приймач (око, фотошар) спріймає зображення роздільно. Відповідно до умови, введеної англійськім ученим Дж. У. Релеєм (один тисячі вісімсот сімдесят дев'ять р.), Зображення двох точок можна Бачити роздільно, если центр діфракційної Пляма шкірного з них перетінається з краєм Першого темного кільця Іншого (рис. 1).
Розподіл освітленості Е в зображенні двох точкових джерел світла, розташованіх так, что кутова відстань между максимумами освітленості Dj рівна кутовій велічіні радіусу центральної діфракційної Пляма Dq (Dj=Dq - Умова Релея).
Рис. 1
Если точки предмету самосвітні и віпромінюють некогерентні Промені, виконан крітерію Релея відповідає тому, что найменша Освітленість между зображеннями розділяючіх точок складі 74% від освітленості в центрі Пляма, а кутова відстань между центрами діфракційніх плям (максимумами освітленості) Визначи вирази Dj=1,21 l/D, де l - довжина Хвилі світла, D - діаметр вхідного окуляра оптічної системи.
Если оптичні система має фокусна відстань f, то лінійна величина Межі Роздільної здатності d=l, 21 lf/D. Межу Роздільної здатності телескопів и зорових труб віражають в Кутового секундах и визначаються по Формулі d=140/D (при l=560 нм и D в мм). Пріведені формули справедліві для точок, что знаходяться на осі ідеальних оптичних приладів. Наявність аберації и помилок виготовлення зніжує роздільну здатність реальних оптичних систем. Роздільна здатність реальної оптічної системи падає такоже при переході від центру поля зору до его країв. Роздільна здатність оптичного приладнав R оп, что Включає комбінацію оптічної СИСТЕМИ І приймач (фотошар, катод електронно-оптичного Перетворювач и ін.), Пов'язана з роздільною здатністю оптічної системи приладнав R ос и приймач R п обчіслюється за набліженою формулою 1/R оп =1/R ос + 1/R з, з якої виходим, что доцільно! застосування лишь таких поєднань, коли R ос и R п одного порядку.
3. Будова та принцип Дії електронного мікроскопа
Електронний мікроскоп, прилад для спостереження и фотографування збільшеного зображення про єктів, в якому вместо світловіх променів Використовують пучки електронів, прискореного до великих енергій (30-100 кеВ и более) в условиях глибокого вакууму. Фізичні основи електронно-оптичних приладів були закладені почти за сто років до з'являться електронного мікроскопу ірл андськім математиком У.Р. Гамільтоном, что ВСТАНОВИВ Існування аналогії между проходженіє світловіх променів в оптично неоднорідніх СЕРЕДОВИЩА и траєкторіямі частінок в силових полях. Доцільність создания електронного мікроскопу стала очевидною после Висунення в 1924 году гіпотезі про Хвилі де Бройля, а технічні передумови були створені німецькім фізіком X. Бушем, Який досліджував фокусуючі Властивості осесіметрічніх полів и розроб магнітну Електрон лінзу (1926 р.). У 1928 году німецькі Учені М. Кнолль и Е. Руска приступили до создания Першого магнітного просвічуючого електронного мікроскопу и через три роки здобули зображення про єкту, сформованому пучками електронів. Надалі (М. фон Арденне, Німеччина, 1938 р .; В.К. Зворікін, США, 1942) були побудовані Перші растрові електронні мікроскопі, працюючі за принципом сканування (розгортання), тобто послідовного від точки до точки переміщення тонкого електронного пучка (зонда ) по про єкту. До середини 1960-х рр. растрові електронні мікроскопі досяглі вісокої технічної Досконалість, и з того годині Почалося їх Широке! застосування в наукових дослідженнях. Просвічуючі електронні мікроскопі володіють Найвищого роздільною здатністю, перевершуючі по Цьом параметру Світлові мікроскопі в декілька тисяч разів. Роздільна здатність, что характерізує здатність приладнав відобразіті роздільно дрібні, максимально около розташовані деталі про єкту, у просвічуючіх Електрон мікроскопах складає 2-3?. При сприятливі условиях можна сфотографуваті ОКРЕМІ важкі атоми. При фотографуванні періодичних структур, например, крісталографічніх, вдається реалізуваті роздільну здатність около 1?. Такі Високі показатели досягаються Завдяк Надзвичайно Малій довжіні Хвилі електронів. Оптимальним діафрагмуванням вдається зніжуваті Сферичність аберацію об'єктіву, яка погіршує роздільну здатність мікроскопу. Ефективних методів корекції аберації в Електрон мікроскопах | Полтава, того магнітні електронні лінзи, что володіють Меншем аберацією, Повністю вітіснілі електростатічні. Просвічуючі електронні мікроскопі можна розділіті на три групи: електронні мікроскопі вісокої роздільної здатності, спрощені просвічуючі електронні мікроскопі и електронні мікроскопі з підвіщеною пріскорюючою напругою.
Просвічуючі електронні мікроскопі з с...
