і переходячи від циклічної частоти < i align="justify"> w до частоти f , магнітна проникність обумовлена ??обертанням вектора намагніченості буде мати наступний вигляд:
, (1.11.)
, (1.12.)
де g? =G/2 p. Магнітні спектри в реальних матеріалах являють собою суму вкладів від коливань доменних меж (описуваних рівнянням 1.4) і обертання вектора намагніченості (1.11,1.12).
1.3 Магнітні спектри магнітних матеріалів
Магнітні спектри (частотні залежності дійсної та уявної компоненти проникності) магнетиков (феррі - і феромагнетиків) в області зовнішніх нульових постійних магнітних полів часто мають складну форму і залежать від їх внутрішньої структури. У магнітних спектрах магнетиков розрізняють (рис.1.2) щонайменше п'ять областей дисперсії [9]: а) низькочастотну, характеризуемую зазвичай незначною зміною проникності m? в діапазоні частот ~ 0? 0.2 МГц; б) інфрарадіочастотную raquo ;, зобов'язану магнетомеханіческім ефектам, характеризуемую гострим резонансним сплеском m? при f ~ 0.1 МГц (для тороїдальних сердечників із середнім діаметром порядку 30 мм), що охоплює для кожного даного зразка відносно вузький діапазон частот; в) радіочастотну, характеризуемую швидким спадом m? і явно вираженим піком m? в діапазоні 1? 1000 МГц; г) надвисокочастотні, характеризуемую явищем природного феромагнітного резонансу, зазвичай спостережуваного при частоті 10 3 ? 5? 10 4 МГц; д) інфрачервону raquo ;, яка відповідає природному обмінним резонансу в полях обмінної взаємодії, і, згідно з розрахунками, повинна характеризуватися незначним резонансним зміною кривих дисперсії і поглинання при частотах ~ 10 7 МГц, і при теоретичному обчисленні спектрів може не враховуватися. Крім вище описаних особливостей, магнітні спектри феритів схильні великому впливу інших факторів, з яких одним з головних є внутрішня структура магнетика.
Рис.1. Загальна схема магнітного спектра магнетика. П'ять областей дисперсії: 1 - низькочастотна; 2 - інфрарадіочастотная raquo ;; 3 - радіочастотна; 4 - надвисокочастотна; 5 - інфрачервона (хід кривих не відомий).
1.4 Опис магнітних спектрів
Передбачення магнітних спектрів на основі існуючих моделей опису поведінки феритів в змінних полях - одна з найбільш важких завдань. Як правило, моделі описують лише один з процесів, що протікають в магнетиках. При одночасному врахуванні руху доменних меж і обертання вектора намагніченості, теоретичні магнітні спектри мають істотні відмінності з експериментальними. Це в першу чергу пов'язано з тим, що практично неможливо врахувати всі параметри, що впливають на спектр [11].
Найбільш повна спроба врахувати всі чинники, на наш погляд, наведена в роботі [11]. У ній враховуються як рух доменних меж, так і обертання вектора намагніченості, розглянуто питання впливу на магнітний спектр пористості і розміру часток, причому пористість входить як параметр в рівняння, що описують спектр.
,
. (1.13.)
де m dw - проникність, обумовлена ??рухом доменних меж, K dw , w dw , b - статична сприйнятливість руху доменних меж, частота резонансу доменних меж і фактор загасання руху доменних меж, відповідно, m spin і m B - ефективна проникність фериту, обумовлена ??обертанням вектора намагніченості, і середня проникність феритових часток, що складають матеріал, K і K B - статичні сприйнятливості фериту і складових його частинок , w res і w B res - ефективна резонансна частота фериту і, відповідно, середня резонансна частота складових його феритових частинок, d - середній розмір пор або немагнітного діелектрика, D - розмір магнітних гранул . Тобто в цих рівняннях магнітна проникність є функцією тільки статичної сприйнятливості, середньої резонансної частоти феромагнітних частинок і відносини d / D .
Істотною причиною розширення областей дисперсії і поглинання в полікристалічних зразках є пори (а також включення інших фаз). П...
