показує, что при з 1 = с 2 и ОІ + Оі = 180
В В
(6)
У цьом випадка шкала приладнав виходе рівномірної Щодо вімірюваного зрушення фаз П†. Відповідність на шкалі точки П† = 0 Положення рухлівій Частини О± = 0 может буті досягнутості або поворотом стрілки Щодо осі котушкі 1, або Дотримання умови
Оі + П€ 1 = 90, при якому
О± = П† (7)
Пітом момент, что встановлює, як відомо, візначається по Формулі
В
Підсумовуючі Обидва рівняння ї діференціюючі отриманий суму за О±, одержуємо:
В
(8)
Множачі ї ділячі другий доданок вираженною (8) на sin (ОІ-О±) i з Огляду на (4), одержуємо:
В
Вікорістовуючі формулу (5) i з Огляду на, что
,
Знайдемо:
(9)
З отриманням вираженною треба, что величина Пітом моменту, что встановлює, залежна від вімірюваного кута Зсув фаз П†, змінюється уздовж шкала фазометра. Однак за помощью формули (6) неважко показати, что у фазометрі з рівномірної відносно П† шкалою M ` c =-c 2 sinОІ, тоб Пітом момент, что встановлює, залішається постійнім уздовж всієї шкала ї досягає максимуму для фазометра з кутом ОІ, рівнім ПЂ/2.
Поряд Із двообмоткових застосовується трьохобмоткову електродінамічній фазометр за схем Пратта (Малі 2), что має однозначно Менша частотна погрішність. У цьом пріладі рухліва Котушка 2 має Дві протилежних намотані секції S L й S C. У коло однієї з них включена Котушка індуктівності, у ланцюг Іншої - конденсатор. Моменти, что діють на рухліві котушкі, відповідно до векторного діаграмою малий. 2, б Рівні:
В В
Де c 1 = k 1 I 1 I; c = k L I L I; c c = kcIc,
k 1 , k, k c - конструктівні постійні Першої котушкі ї двох секцій Другої котушкі.
В
Рис. 2. Трьохобмоточній електродінамічній фазометр. а - принципова схема; б-векторна діаграма.
думаючи, что c L = c c = C й | П€ L | = | П€ c | = П€, а такоже з Огляду на, что M 1порівн + M 2порівн = 0, одержуємо рівняння характеристики шкал триобмоткового фазометра
(10)
При ОІ = ПЂ/2 шкала відповідає рівнянню
(11)
Очевидно, шкала фазометра буде рівномірної за умови
(12)
Умова (12) віконується легко. Зокрема, ЯКЩО
Ψ ≈ 90, c 1 ≈ 2c
Підсумовуючі моменти М 1 cр и М 2ср и діференціюючі отриманий суму по О±, после перетвореності одержуємо вираженною для Пітом моменту, что встановлює, триобмоткового фазометра:
(13)
Пітом момент, что встановлює, триобмоткового фазометра змінюється уздовж шкали. Однак у випадка рівномірної шкали, коли
В В
т. е. Пітом момент, что встановлює, НЕ Тільки Постійний, альо ї досягає максимального значення.
ПОГРІШНОСТІ ЕЛЕКТРОДІНАМІЧНІХ ФАЗОМЕТРІВ
Аналізу погрішностей двох-і трьохобмоточні електродінамічніх фазометрів прісвячені роботи А. Д. Нестеренко ї Є. С. Поліщука.
Погрішності електродінамічного фазометра могут буті розділені на Дві групи:
погрішності, что з'являються при зміні параметрів схеми приладнати, что входять у рівняння характеристики шкал (5) або (10);
погрішності, віклікувані З'явилися Додатковий обертаючіх моментів, рівняння, что враховують ні при висновка, (5) і (10).
Погрішності Першої групи. Припустиме, что кут відхілення рухлівої Частини фазометра є функцією трьох змінніх c = c 1 /c 2 , Оі, П€ 1 Які могут змінюватіся под вплива сторонніх факторів. Если О± = f (c, Оі, П€1), то
В
З урахуванням формули (5) после ряду перетвореності одержимо вираженною для абсолютної погрішності двохобмотувальні фазометра:
(15)
Діференціюючі (15) пo О± и прірівнюючі похідну нулю, знаходимо на шкалі точку О± ', де погрішність має максимальне значення dО± мах :
В
Підставівші це значення в (15), можна найти dО± мах .
У трьохобмоткову фазометрі при Оі = ОІ = ПЂ/2 й П€ 1 = 0
dО± =-0.5sin2О± (dc/c)-dОіcos ^ 2О±
В
Погрішності Першої групи з'являються в результаті Зміни температурами й частоти, переходу в багатопрідільніх фазометром від однієї Межі віміру до Іншого, включеного фазометрів через вимірювальні трансформатори.
Тому що Паралельні кола електродінамічніх фазометрів, як правило, включаються в ятір через вісокоомні додаткові опори, те...
