(4)
До тих пір, поки виконується нерівність? 1 ? С), модуль коефіцієнта відбиття | R | = 1, і ми можемо говорити про повне відображенні світла. У даному випадку величина R є комплексною, і відбите світло відчуває зсув по фазі щодо падаючого світла. Ми можемо записати
R = exp (2j?) (5)
І отримати за допомогою формул Френеля вираз для фазового зсуву? TE для стану поляризації:
(6)
В
На рис.1.3 показана залежність фазового зсуву? TE від кута падіння? 1 при різних значеннях відношення показників заломлення n2/n1.
В
Рис.1.3 Залежність фазового зсуву? TE для ТЕ-моди від кута падіння? 1.
Значення 0,3, 0,5 і 0,7 приблизно відповідають кордонів розділу повітря - GaAs, LiNbO3 і SiO2 відповідно. Зауважимо, що фазовий зсув зростає від нуля при критичному вугіллі падіння до?/2 при ковзному куті падіння (? 1 = 90 В°). Характер поведінки фазового зсуву? TM аналогічний. p> Тепер розглянемо плоску ХВИЛЕВОДНИХ структуру (рис.1.4), що складається з плівки, підкладки і покривного матеріалу з показниками заломлення nf, ns і nc відповідно. У загальному випадку справедливо нерівність nf> ns> nc і існують два критичних кута: кут повного внутрішнього відображення? S на межі розділу плівка - підкладка і кут повного внутрішнього відображення? З
В
Рис.1.4 Поширення зигзагоподібних хвиль в плоскому хвилеводі дану структуру (б).
У цьому випадку волноводное поширення світла знову не має місця. Нарешті, коли кут? досить великий (в), так що виконується умова? s,? з ХВИЛЕВОДНИХ МОДИ
На рис.1.5 показаний вид збоку на плоский хвилевід. Це картина двох накладених один на одного однорідних плоских хвиль, нормалі, до хвильовим фронтах яких рухаються по зигзагоподібному шляху. Дані хвилі монохроматічни і когерентні, їх кутова частота дорівнює?, Довжина хвилі у вакуумі?, А хвильовий вектор в напря...
