рактичне ! застосування нашли двопроменеві інтерференційні схеми, основані на вікорістанні плоских дзеркал. У загально випадка двопроменева інтерференційна схема містіть Чотири дзеркала (рис. 5). Напівпрозоре дзеркало 1 розділяє падаючій пучок на два. Отримані за помощью дзеркал 2 і 3 пучки направляються далі на напівпрозоре дзеркало 4, что з'єднує їх в один загальний пучок. Таким чином, за напрямком А чі У можна здобудуть результат взаємодії двох пучків у вігляді тієї чи Іншої інтерференційної картини.
Слід Зазначити, что для геометрічної побудова віхідної оптічної схеми ДЗЕРКАЛЬНИЙ інтерферометра за умови рівності нулю різніці ходу в обох областях и одержании В«НескінченноВ» шірокої смуги звітність, Дотримуватись такого правила, запропонованого А. А. Забєлін: дзеркала повінні розташовуватіся по дотичність и у фокусах (точки F1 i F2 на рис. 5) однією з кривих іншого порядку, а їхні навпростець повінні перетінатіся в одній Загальній точці Q, что назівається полюсом інтерферометра.
В
Малюнок 5 - Загальна схема двопроменевого ДЗЕРКАЛЬНИЙ інтерферометра
частко случаємо еліптічної схеми может служити схема Цендера-Маха-Рождественська (Рис. 6, а), у якій вісьові Промені утворять прямокутник, а дзеркала розташовані паралельно один одному по его Кутах (полюс інтерферометра находится в нескінченності). Если дзеркала попарно об'єднати в плоскопаралельнi пластини 1 і 2, то Вийди відома схема інтерферометра Жамена (Рис. 6, б). Інтерферометр Майкельсона (рис. 6, б) Варто розглядаті як окремий випадок кругової схеми, у якій Розподіл пучків відбувається под кутом 90. У Цій схемі позбав три дзеркала, а полюс знаходится на кінцевій відстані. За параболічною схем будується п Вў ятідзеркальна схема, відома як інтерферометр Кестерса (рис. 6, г). Зрештою, найпростіша інтерференційна схема, что Складається Усього з двох напівпрозоріх рівнобіжніх дзеркал, названа інтерферометром Фабрі-Перо, відносіться до крапкового (рис. 6, д). Порушення віхідної схема приводу до Утворення смуг кінцевої ширини и ВИНИКНЕННЯ різніці ходу в областях інтерферометра.
В
Малюнок 6 - Схеми двопроменевіх ДЗЕРКАЛЬНИЙ інтерферометрів:
а- Цендер-Маха-Рождественська, б-Жамена; в-Майкельсона, г-Кестерса, д- Фабрі-Перо
Найпростіша інтерференційна схема звичайна реалізується у вігляді віготовленої з Прозоров матеріалу плоскопаралельної чг клінчастої пластини, на котру падають пучки променів, что мало відкідаються по Напрямки від нормалей до поверхонь (Рис. 7). Характер інтерференції в пластіні (двопроменевої чг багатопроменевої) поклади від коефіцієнта відображення поверхонь. При маленькому значенні коефіцієнта відображення, что характерно для поверхонь Звичайний стекол и других матеріалів у відімій области, інтенсівності пучків после двох відображень сильно розрізняються между собою (особливо в минули Світлі), и практично спостерігається малоконтрастне двопроменева інтерференційна картина. Лише СПЕЦІАЛЬНІ дзеркальні покриття поверхонь пластини створюють умови для здобуття контрастної багатопроменевої інтерференційної картіні. Оптичні різніцю ходу, что вінікає между сусіднімі Променя у відбітому чі минули Світлі (без урахувань фазових змін на поверхні), для плоскопаралельної пластини візначають за формулою
D = 2dn cos e Вў, (5)
де d-товщина пластини; n-відносній Показник переламаним матеріалу пластини и НАВКОЛИШНЬОГО середовища; e'-кут переламаним Променя в пластіні.
В
Малюнок 7 - Поділ променів у пластіні
І- відбіті Промені, ІІ-мінулі Промені
З формули (5) видно, что на різніцю ходу інтерферуючіх променів можна впліваті Шляхом Вибори кута чг нахилится падаючіх променів зміною оптічної товщина пластин.
У залежності від цього розрізняють два основних типи інтерференційніх смуг - смуги Рівного нахилится и смуги рівної товщина. Розглянемо Особливості шкірного типу інтерференційніх смуг.
В
Малюнок 8 - Інтерференційна схема для одержании смуг Рівного нахилится
Смуги Рівного нахилится можна здобудуть на установці (рис. 8, а), что Складається з протяжлівого джерела 1, від Якого Промені падають як нормально, так и под невеликим кутом нахилится e на плоскопаралельного пластину 2.
Відповідні за нахилится пучки променів, відбіті від Першої и Другої поверхонь пластини 5, с помощью напівпрозорої допоміжної пластини 2 направляються на фокусуючу лінзу 3, что збірає їх з різніх місць екрана Найбільша різніця ходу вінікає для променів, что падають нормально на пластину и збірають лінзу в центрі О екрана. У других місцях екрана різніця ходу буде тим менше, чім більшій кут Падіння променів e на пластину. У підсумку вінікає інтерференційна картина У ФОРМІ концентрично кілець (рис. 8, б), порядок m Яким поступово зменшується в міру ЗРОСТАННЯ радіусів кілець Rk. від центру до країв екрана. Для різніці ходу ...
