а Дві компоненти уздовж осей еліпса, тоді одна компонента Хвильового вектора нормальною до головної площини, а друга - паралельна їй. Інакше, у Хвилі можна віділіті Дві складові полярізації: одна відповідає коливання електричного поля перпендикулярно до головної площини (звичайна хвиля), друга - Коливання вектора Е паралельно до цієї площини. Для будь-якого Кутового Напрямки О? Хвильового вектора (рис. 2) коливання звічайної Хвилі спрямовані Вздовж головної осі еліпсоїда Показників заломлених (Вісь у), что відповідає Звичайний Показники заламані. Друга Вісь еліпса змінюється Із зміною кута О?, альо ее Значення всегда находится поміж та, це Значення назівається Незвичайна Показники заламані. p> Отже, внаслідок оптічної анізотропії у середовіщі вінікає Подвійне променезаломлення, тоб існує такий напрямок у речовіні (z), по якому плоскополярізованій промінь світла, что входити в це середовище, перетворюється у два, что розповсюджуються в того ж Напрямки, плоско-поляризованість променів, у якіх площини полярізації взаємно перпендікулярні та у загально випадка НŠ​​співпадають Із площинах полярізації вхідного Променя, тоб зявляються звичайний та Незвичайна Промені.
Назви 'звичайний' ту 'Незвичайна' відповідають різному поводженню променів у крісталі. У анізотропному середовіщі в довільному Напрямки розповсюджуються Дві лінійно полярізовані Хвилі Із взаємно перпендикулярних полярізаціямі. Це означає, что існує Дві поверхні Хвильового векторів. У одноосному крісталі одна з ціх поверхонь - сфера и відповідна хвиля має Сферичність фронт. Це звичайна хвиля и для неї кристал є ізотропнім СЕРЕДОВИЩА. Хвильовий фронт незвічайної Хвилі є еліпсоїдом Обертаном (для одновісна крісталів). Це зумовлює Особливості заламані світла: при проходженні Межі разділу ізотропне середовище - одновісна кристал падаючій промінь подвоюється, звичайний промінь поводити себе аналогічно ХВИЛЮ в ізотропному середовіщі, заломлених промінь лежить у одній площіні Із Променя, что падає (для нього Поверхня Хвильового векторів-сфера, а НЕ еліпсоїд). p> Другий промінь - Незвичайна, ВІН є аномально, у загально випадка ВІН НЕ лежить у площіні Падіння. Звичайний промінь має постійну ШВИДКІСТЬ Розповсюдження, яка НЕ покладів від зовнішнього впліву на Речовини, ШВИДКІСТЬ іншого змінюється у відповідності з мірою зовнішнього впліву на кристал
;. (4)
Таким чином, після проходження крізь анізотропне середовище плоскополярізованій промінь перетворюється в два когерентного плоскополярізованіх Промені, что мают зрушення фаз світловіх Коливань. При складанні ціх Коливань за межами анізотропного середовища утворен промінь світла, характер полярізації Якого відрізняється від лінійної полярізації вхідного Променя та поклади від зрушення фаз между Звичайний та Незвичайна Променя. Модуляція полярізації помощью поляроїдів перетворюється в амплітудну.
При зовнішньому впліві (ЕЛЕКТРИЧНА, магнітному, механічному) на анізотропне середовище змінюється еліпсоїд Показників заламані, что веде відповідно до Зміни двопроменезаломлення. При цьом буде змінюватіся ШВИДКІСТЬ незвичайного Променя, а на віході анізотропного середовища буде змінюватіся характер полярізації світла. Зміна полярізації может буті перетворена у зміну інтенсівності за рахунок інтерференції между ськладової полярізованої Хвилі, тоб можлива реалізація амплітудної модуляції.
Деякі матеріали в ЕЛЕКТРИЧНА полі стають двопроменезаломлюючімі (наведення двопроменезаломлення). Відомі два різновіді електрооптічного ЕФЕКТ: нелінійній (Квадратичних) електрооптічній ефект Керра та лінійній оптичний ефект Поккельса. Зміна коефіцієнта заломлених кристала поклади від типу кристала, прікладеної електрічної напруги, ее Напрямки відносно оптичних осей кристала X, Y, Z. Оптичні анізотропна Речовини в ЕЛЕКТРИЧНА полі набуває властівостей двопроменезаломлення з оптичні віссю, яка спрямована Вздовж силових ліній електричного поля (ефект Керра). При розповсюдженні світла перпендикулярно до оптічної осі існує таке співвідношення
, (5)
де К - Постійна Керра, О»-довжина оптічної Хвилі; E-напруженість прікладеного електричного керуючого поля.
При проходженні шляху L різніця оптичних Шляхів звичайна та незвичайного променів складає.
, (6)
а різніця фаз между хвилями
. (7)
Ефект Керра має Дуже малу інерційність, тоб запізнення Зміни оптічної анізотропії від напруженості керуючого електричного поля НЕ перевіщує 10 -10 с. Це дозволяє создать швідкодіючі ключі, модулятори світла та Другие прилади, что назіваються осередка Керра. За відсутності зовнішнього поля осередок НЕ пропускає світло, при появі зовнішнього поля, коли осередок Діє як чвертьхвільова платівка, інтенсівність світла, что пройшло крізь неї, сягає максимуму, таким чином, осередок Діє як модулятор інтенсівності (потужності) оптичного віпромінювання. Наведення двопроменез...
