ів коливань повинна давати в намагніченому феритовому резонаторі дипольні структуру СВЧ поля.
Розглянута на рис.7 діаграма відноситься до розподілу Еz2 - складової СВЧ поля на периферії сильно пов'язаного ферритового резонатора (опір провідників, що підводять енергію до феритовому резонатору 50 ом). Випадок розподілу енергії СВЧ поля по периферії слабо пов'язаного ферритового резонатора (опір провідників 140 ом) показаний на рис.8. З рис.8 видно, що мінімум Еz2 - складової СВЧ поля між вхідним і вихідним плечима циркулятора при слабкій зв'язку ферритового резонатора набагато глибше, ніж при сильного зв'язку. Зовнішнє ж подмагничивающего поле, що вимагається для отримання ефекту циркуляції, в разі слабкої зв'язку, було меншим.
Результати вищенаведеного експериментального дослідження відповідають другій умові циркуляції [3], згідно з яким, зменшення зв'язку намагніченого ферритового резонатора (тобто збільшення його навантаженої добротності) вимагає, для збереження ефекту циркуляції, зменшення розщеплення резонансних типів коливань . Останнє відбувається при зменшенні постійного намагнічує поля.
На рис.7 і 9 дано розподіл Еz2 - складової по периферії ферритового резонатора залежно від частоти сигналу і величини подмагничивающего поля.
З цих графіків можна зробити важливий для подальшого висновок - при зміні величини постійного подмагничивающего поля або частоти сигналу відбувається обертання діаграми СВЧ поля в феритовому резонаторі. Останнє призводить до того, що при зміні частоти відбувається зменшення величини розв'язки незалежно від якості узгодження плечей У-циркулятора.
. Вибір моделі У-циркулятора для розрахунку за допомогою сигнальних графів розподілу енергії СВЧ поля в феритовому резонаторі
Згідно з даними експериментального дослідження, описаного в п. 1, в феритовому резонаторі можуть поширюватися позитивний і негативний резонансні типи хвиль. Останнє дозволяє нам вибрати модель графа У-циркулятора, зображену на рис.10.
Саме явище циркуляції, як зазначалося вище (1), можна розглядати як результат інтерференції резонансних типів хвиль, коефіцієнт передачі яких між плечима У-циркулятора зображені на рис.10 гілками між вузлами I, II, III. Розподіл енергії між плечима пристрої всередині ферритового резонатора може розраховуватися за відомим правилом Мезона [1].
Нехай циркуляція має напрямок I? II? III? I. Тоді розподіл енергії всередині ферритового резонатора між вищевказаними плечима, без урахування дисипативних втрат вферит, одно:
ТII, I =; (2)
ТIII, I =; (3)
ТI, I =; (4)
де: і - коефіцієнти передачі відповідно позитивного і негативного резонансних типів хвиль.
З виразів (2,3,4) видно, що розподіл енергії між плечима залежить від співвідношення фаз (? + і? -) між резонансними типами коливань в феритовому резонаторі. Вибираючи відповідні параметри фериту і величину постійного подмагничивающего поля, можна отримати між вищевказаними типами коливань фазовий зсув, необхідний для ефекту циркуляції.
З огляду на те, що кутова відстань між плечима ферритового резонатора дорівнює 1200, а д...
