ання вектора перпендикулярні площині малюнка, у другому - відбуваються в площині малюнка. З рівнянь Максвелла випливає, що напрямки коливань вектора не зміняться. Відбудеться розподіл падаючого променя на відбитий і заломлений.
При відображенні і ламанні неполяризованого світла відбувається часткова поляризація. Для визначення ступеня поляризації можна використовувати рівняння Максвелла. Відповідні формули отримані Френелем. Вони визначають інтенсивності відбитих і заломлених променів різної поляризації. На малюнку показано поділ неполяризованого світла на частково поляризовані промені. Ступінь поляризації залежить від кута падіння i та показників заломлення обох середовищ.
Закон Брюстера: При куті падіння iB, визначеному співвідношенням
відбитий промінь є плоскополяризованим.
При цьому в відбитому промені відбуваються коливання, перпендикулярні площині падіння, а в переломленому переважають промені паралельні площини падіння. Сам кут iB називається кутом Брюстера.
Якщо світло падає на межу розділу під кутом Брюстера, то відбитий і заломлений промені взаємно перпендикулярні. Доведемо це твердження.
.
Ступінь поляризації переломленого світла можна підвищити, накладаючи один на одного кілька скляних пластинок. Після заломлення і поляризації на кожній з платівок заломлене промінь стає практично повністю поляризованим. Така сукупність пластинок називається стопою.
. Подвійне променезаломлення
Більшість прозорих кристалів володіє подвійним променезаломлення. Вперше це явище було виявлено в 17 столітті в кристалах ісландського шпату (СаСО3). Якщо дивитися через цей кристал на деякий предмет, то бачимо подвійне зображення предмета.
Якщо на товстий кристал ісландського шпату направити тонкий промінь, то з кристала виходять два просторово розділених променя, кожен з яких є плоскополяризованим. Навіть, якщо промені падають на кристал нормально, один з променів відхиляється від початкового поширення. Луч, який не відхиляється при нормальному падінні, називається звичайним і позначається о, другий промінь називається незвичайним і позначається е. Для незвичайних променів не виконуються звичайні закони заломлення. Більш того, показник заломлення для них залежить від вибору напрямку поширення променя.
У кристалі ісландського шпату існує один напрямок, уздовж якого промінь не відчуває подвійного променезаломлення. Цей напрямок називається оптичною віссю кристала. В інших кристалах можуть бути дві оптичних осі.
Неоднакове заломлення оптичних променів вказує на те, що для звичайного і незвичайного променів існують різні показники заломлення по і пе, а, отже, ці промені поширюються в кристалі з різними швидкостями vo і ve. Причиною появи подвійного променезаломлення є анізотропія кристалів. Для незвичайного променя показник заломлення залежить від напрямку поширення променя, для звичайного променя він є величиною постійною і однаковий у всіх напрямках (тому промінь називається звичайним).
Властивість подвійного променезаломлення використовується для отримання поляризованого світла і створення різних поляризаційних приладів (призми і поляроїди, Ніколя, поляроїдні плівки та ін.) Більш детально ці прилади описані в підручнику Трофімової.
Якщо після проходження двоякопреломляющіе кристала звичайний і незвичайний...
