оду під впливом зовнішнього зміщення.
Товщина шару об'ємного заряду d переходу пов'язана з висотою потенційного бар'єру j = qV співвідношенням (3.8) (або (3.10) для несиметричного переходу). Тому підвищення потенційного бар'єру p-n-переходу при зворотному зсуві відбувається за рахунок розширення шару об'ємного заряду.
При прямому зсуві потенційний бар'єр p-n-переходу зменшується за рахунок судження шару об'ємного заряду.
Для асиметричного p-n-переходу, наприклад, в тому і іншому випадку товщина шару просторового заряду визначається співвідношенням, аналогічно (3.10):
d ==, (4.1)
Тут V> 0 при прямому і V <0 при зворотному зміщенні.
Встановлення стаціонарного стану за наявності зміщення відбувається наступним чином. Зворотне зміщення V, прикладена до напівпровідника, створює в n-і p-областях зовнішнє поле Е, що викликає дрейф основних носіїв до омічним контактам, за допомогою яких напівпровідник підключається в ланцюг. Відтік основних носіїв від p-n-переходу приводить до оголення нових шарів іонізованих донорів і акцепторів і розширенню області об'ємного заряду. Цей процес продовжується до тих пір, поки все зовнішнє зміщення V не опиниться прикладеним до p-n-переходу. p> Пряме зміщення викликає приплив основних носіїв до області об'ємного заряду, в результаті якого заряди, створені зовнішнім джерелом е.р.с. на омічних контактах, переносяться до p-n-переходу і звужують його.
Після встановлення стаціонарного стану практично всі напруга V падає на p-n-переході, так як його опір на багато порядків вище опору решти областей напівпровідника. p> Таким чином, прикладена до p-n-переходу зовнішня напруга викликає поява в перший момент часу імпульсу струму в зовнішньому ланцюзі, що призводить, в кінцевому рахунку, до збільшення або зменшення об'ємного заряду p-n-переходу. Тому перехід поводиться як ємність. Її називають бар'єрної, або зарядовим, ємністю, так як вона пов'язана із зміною потенційного бар'єру p-n-переходу. При подачі на перехід зворотного зсуву бар'єрна ємність заряджається, при подачі прямого зміщення - розряджається.
Величину бар'єрної ємності можна обчислювати за формулою плоского конденсатора
С = S/d, (4.2)
де S-площа p-n-переходу; e - діелектрична проникність напівпровідника; d - товщина шару об'ємного заряду, що грає роль відстані між обкладинками конденсатора. Відмінність від конденсатора полягає в тому, що d у виразі (4.3) не є величиною постійною, а залежить від зовнішнього зміщення V. Тому і бар'єрна ємність Стакже залежить від зовнішнього зміщення V. Підставляючи в (4.2) d з (4.1), отримуємо
С = S = S. (4.3)
С = S = 0,15 == 0,15 = 0,153,44 = 0,516 (Ф)
C писок використаної літератури
1. Єпіфанов Г.І., Мома Ю.А. Фізичні основи конструювання та технології РЕА і ЕВА. - М.: Радянське радіо, 1979. p> 2. Пасинків В.В., Сорокін В.С. Матеріали електронної техніки. - М.: Вища школа, 1986. p> 3. Пасинків В.В., Чиркин Л.К. напівпровідникові прилади. - М.: Вища школа, 1987. p> 4. Яворський Б.М., Детлаф А.А. Довідник з фізики для інженерів та студентів вузів. - М.: Наука, 1971. br/>
