ще не постійне. Замість потоку формувалися так сказати плазмові В«куліВ», залежать від часу і змінюють, часто за синусоїдальним законом, напруга збудження плазми. У ході вимірювання було встановлено, що швидкість цих куль складає порядку декількох десятків км/сек, в той час як швидкість газового потоку вище лише декількох м/сек. Крім того напрям випускання В«кульВ» у циліндровому потоці може бути змінено при повній зміні напруги збудження плазми. У відношенні цього було зроблено цікаве спостереження, що напрямок випускання потоку може бути задане зустрічним газовим потоком. У підсумку виходить, що потік формується головним чином під дією електричного поля, а не струму.
Описані вище спостереження проводилися над чистим гелієм. У той час як основна область потоку являє собою високо порушені різновиди гелію, в зовнішньому огортає шарі вони змішуються з навколишнім атмосферою. Проведені під часі і просторі дослідження над оптичною емісією можуть так само успішно використовуватися, що призведе до кращого розуміння процесу взаємодії потоку благородного газу з молекулярним газом, необхідним для технічних процесів.
У цьому документі результати, отримані в ході експериментів з атомними (He, Ar) і молекулярними (N2, ...) газами будуть представлені і критично обговорені з акцентом на 2D (Двовимірне) і 3D (тривимірне) промислові застосування. p> Поточна тенденція в промисловій розробці плазми - розвиток плазми атмосферного тиску як джерела заміни обробки плазмою у вакуумних системах. Ця заміна бажана при складній обробці плазмою 3D-зразків, щоб розвинути джерела плазми, працюють на відстані. Це означає, що там існує відстань між зоною виробництва плазми і зоною обробки. Численні потоки плазми атмосферного тиску (APPJ) відомі в перебігу декількох років, головним чином включених запасами (поставками) RF і працюючий з газовими потоками високого типу (норми), щоб винести плазму із зони її виробництва [11].
APPJ, представлений тут, віднесений до згаданих реактивним джерелам. Тип газу, а отже і його швидкість, низькі, що характерно в діапазоні швидкостей від 3 до 20 м/с, потоки включені з високою напругою (від 1 до 5 кВ) і низькою частотою (від 5 до 50 КГц). br/>
2.2 Загальні спостереження
Найпростіший вид цього APPJ джерела складається з діелектричної труби з двома трубчастими металевими електродами і деякого благородного газу (He, Ar), протікає через неї. Для демонстрації того, що реактивний потік є головним чином електричним явищем, а не єдиним потоком, він був відзнятий при допомогою звичайної цифрової (CCD) камери з часом затримки в 1 секунду. (Дивіться малюнок 2.1). Для отримання кращого контрасту при друку фотографії були конвертовані в чорно-білі. В обох випадках всі параметри були схожими, крім підключення електроживлення до мережі, як показано на малюнках. (Трубка виготовлена ​​з кварцового скла з внутрішнім діаметром 4 мм, оточена двома алюмінієвими електродами довжиною 5 см. Ці параметри незмінні для всіх фотографій, представлених тут. Використовуване напруга є синусоїдальним з максимальним значенням 7 кВ при частоті 13 кГц. Реактивний потік споживає електричну потужність приблизно в 4 Вт.) Якщо передній електрод активний, а задній заземлений, як показано на малюнку 2.1 (а), то труба розвиває зовнішній потік. Однак якщо джерело підключений до живлення навпаки (передній електрод заземлений), то внутрішній реактивний потік формується проти газового потоку (малюнок 2.1 (б)). Це дає яскравий ознака того, що реактивний потік використовує потенційне відмінність для навколишнього середовища.
В
Малюнок 2.1 - реактивний потік за напрямом (а) і проти напрямку (б) розповсюдження газового потоку
Інший цікавий факт полягає у залежності довжини реактивного потоку від типу газу в потоці. Будь-хто міг би інтуїтивно припустити, що реактивний потік стане довшим і тривалим із збільшенням швидкості газу. Але це вірно тільки до максимальних значень. На малюнку 2.2 ця залежність була взята для простої геометрії потоку, описаної вище. Ця залежність бралася при частоті 13 кГц, і поняття В«довжина потокуВ» описує довжину лише видимого діапазону світла (фотографії CCD камери, представлені на малюнку 2.4, були відзняті для кожного типу потоку, після чого вироблялося їх порівняння).
В
Малюнок 2.2 - залежність реактивної довжини від типу газового потоку
На даній діаграмі обидві криві розтягнуті. Чорна крива, відзначена квадратними символами, описує залежність газового потоку, а сіра показує оптимальне пікове значення поданого напруги, де відповідно з типом потоку була дотримана максимальна довжина реактивного потоку.
Довжина реактивного потоку має максимум за типом потоку в точці 13 1/min. Поза цієї точки реактивний потік стає все менше і менше, незалежно від значення напруги. Ще одне важливе спостереження полягає в тому, що значення напруги, що підводиться для досягнення максимальної дов...
