рной циліндричної порожнини необхідно застосовувати циліндричний магнетрон, що володіє широкими функціональними можливостями (малюнок 1.2).
В
Малюнок 1.2 - Схема магнетронній циліндричної системи. 1 - соленоїд, 2 - водоохолоджуваний корпус камери, 3 - анод, 4 - катод, 5 - захисний екран, б - відбивач електронів розряду, 7 - канал подачі газу
Циліндричний магнетрон (Малюнок 1.2) з діапазоном регулювання напруги анод-катод +1,5 кВ і струмом розряду до 20А і можливістю роботи в режимі прямого і оберненого магнетрона може бути використаний не тільки для нанесення покриттів, але і як широкоапертурних джерело високоинтенсивного потоку газової плазми при роботі в режимі аномального тліючого розряду для процесів газового іонного травлення поверхонь і інтенсифікації процесів отримання покриттів складного складу при роботі разом з плазмовим прискорювачем.
У роботах [2,12] наведено проект нового електродуги прискорювача суміщеної металевої та газової плазми з магнітоелектростатіческой пасткою для електронів плазмового потоку. Фізична суть такого прискорювача визначається наступними обставинами. Замагніченій електрони плазмового потоку проводять його доіонізацію і сепарацію мікрокраплинної фази. Однак в існуючих генераторах можливості по збільшення щільності замагніченій електродів біля катода обмежені допустимим збільшенням індукції магнітного поля, що призводить при значеннях У> 4,5 мТл до перегріву центральній області катода і зростанню мікрокраплинної фази через локалізації катодного плями вакуумної дуги в цій області. Однак, збільшити щільність цих замагніченій електронів можна за рахунок створення спеціальної магни-тоелектростатіческой пастки електронів, яка реалізована наступним чином (малюнок 1.3). Внутрішня поверхня охолоджуваного анода виконана таким чином, щоб копіювати поверхню силових ліній магнітного поля, у якого величина індукції магнітного поля на осі близько катода становив 3 - 3,5 мТл, а на осі близько критичного перетину сопла анода становила 10-14 мТл. При такому магнітному полі іони плазмового потоку є як і раніше не замагніченій, а замагніченій електрони починають здійснювати осцилюючі руху відбиваючись від перетину з максимальною величиною магнітного поля (ймовірність відображення в цих умовах досягає 0,5) і від негативного катода. Догляд ж електронів на анод обмежений паралельністю поверхні анода силовим лініям магнітного поля.
У цих умовах підвищення щільності електронів в зоні магнітної пастки стало таким, що при подачі через неї реакційного газу відбувалося запалювання інтенсивного несамостійного розряду в цій області, що горить в суміші газу і металевою плазми. Це в свою чергу призводило до подальшого зростання щільності електронів. В результаті через критичне розтин анода закінчувався змішаний потік газової та металевої плазми, який додатково прискорювався в зоні холловского прискорення (Розходиться частина сопла анода). У такому прискорювачі було отримано зменшення мікрокраплинної фази більш, ніж у 20 разів навіть порівняно з прискорювачем "Пуск-Куаі" при істотному зростанні ступеня іонізації потоку і кінетичної енергії іонів. <В
Малюнок 1.3 - Схема плазмового генератора з магнітною пасткою електронів "Пуск-Мел": 1 - Катод, 2 - профільований анод; 3.1 і 3.2 - соленоїди, 4 - фланець кріплення генератора до вакуумній камері; 5 - електрод підпалу дуги; 7 - канал подачі реакційних газів. Пунктиром проведені силові лінії електричного і магнітного поля.
2. Time and spatially resolved studies of an kHz-excited atmospheric pressure plasma jet for industrial applications
2.1 Основні положення
APPJ - реактивний потік плазми атмосферного тиску;
ICCD - посилена зарядка (Навантаження) з'єднувальних пристроїв;
APGD - розвантаження спека (Температури) при атмосферному тиску. p> Упродовж останніх років холодна (нетеплова) плазма атмосферного тиску отримала значний імпульс в просунутій обробці матеріалів. Корона і розсіювання діелектричного бар'єру - ось ознаки виробляє схеми В«найстарішоюВ» плазми; а взагалі за допомогою молекулярних газів виробляють волокнисту нерівноважну плазму. Типові параметри розвантаження - температури газів від декількох десятків до 100. Щільність заряджених шарів типова для нерівноважної плазми низького тиску.
Нещодавно ж був запропонований реактивний потік плазми атмосферного тиску (APPJ), що дозволяє в місцевому масштабі відокремлювати область виробництва плазми від основи (підкладки), яке і буде розглянуто.
Це необхідно як умова для просунутих процесів плазми атмосферного тиску, особливо при тонкому зміщенні плівки. В даний час все ще немає ніякого достатнього знання про динаміку формування плазмового потоку, так само як і показового (Вікна) процесу для більш зручного способу розвантаження (випуску) спека (Температури). p> Просторово-часові дослідження частотно порушуваного APPJ показали, що потік - яви...
