(10) неоднорідна хвиля не має залежності від координати y, то для компонент вектора зміщення маємо:
В В В
Видно, що частинки рухаються у вертикальній площині xoz, тобто в площині падіння. Для фізичної інтерпретації процесу перейдемо від комплексної форми запису величин до речової:
В В
Якщо висловимо з отриманих співвідношень синус і косинус, зведемо кожен з них в квадрат і складемо, то, слідуючи відомої тригонометричної формулою, одержимо:
В
Це канонічне рівняння еліпса. Таким чином, частки в неоднорідному хвилі рухаються по еліптичних траєкторіях з півосями, описаними виразами в дужках знаменників, і центрами в місцях необуреного положення частинок. Так як то велика вісь лежить у напрямку поширення хвилі; мала вісь - у напрямку перпендикуляра до кордону розділу. Аналізуючи енергетичний процес при повно внутрішньому відображенні, доцільно скористатися енергетичним коефіцієнтом прозорості кордону
В
Отримаємо середнє за період коливань значення нормальної до межі розділу компоненти вектора щільності потоку енергії в заломленої хвилі, скориставшись (3 *):
В
де і-орти відповідно уздовж напрямку хвилі і вздовж осі z
В В
Підставивши (12), (13) в (11), отримаємо:
В
Т.к. у квадратних дужках виявилося чисто уявна величина, т.ч. і кордон при повному внутрішньому відображенні є енергетично непрозорою. Однак, і це значить, що вектор щільності потоку енергії паралельний осі x, тобто межі розділу. Ця енергія відразу ж пішов у верхню середу. Т.ч. , Енергія, принесена падаючої хвилею до межі розділу, повністю повертається у верхню середу в відбитої хвилі. br/>
