проведеним вимірам всі зразки на розрізі Cu 2 GeS 3 -Cr 2 S 3 є кластерними спіновими стеклами з температурами заморожування спинив в районі Т f = 20-25 К, що підтверджується характером їх температурної, а також польовий залежності намагніченості, що має тенденцію до відхиленню від лінійності .. У сильних магнітних (до 50 кЕ) полях низькотемпературні піки намагніченості або розмивалися, або реєструвалися через свою малість, що говорить на користь їх спін-скляного походження. Крім того, про освіту спінових стекол в системі Cu 2 GeS 3 -Cr 2 S 3 свідчило зміщення петлі гістерезису по полю, що спостерігалося при 5 К практично у всіх досліджених зразків. Коерцитивної сила при цьому змінювалася від 200 Е (70 мовляв.% Cr 2 S 3 ) і 450 Е (75 мовляв.% Cr 2 S 3 ) до 900 Е (73 мовляв.% Cr 2 S 3 ) залежно від складу зразка. З підвищенням температури в системі відбувався магнітний перехід типу "спінове скло-парамагнетик ", і польові залежності намагніченості зразків при Т = 125 К набували лінійний вигляд. p> Для всіх зразків на температурній Залежно зворотного сприйнятливості в районі 200 К спостерігається зміна нахилу кривої, обумовлене по всій ймовірності освітою магнітних кластерів. Ефективний магнітний момент, розрахований для інтервалу температур Т в‰€ 80-190 До варіював в районі 3 Ој B , що менше теоретичного значення Ој = 3,87 Ој B . Мабуть, зі зниженням температури від 200 К відбувається утворення обмінно-підсилених парамагнітних кластерів з сумарним магнітним моментом 3 Ој B , які при охолодженні нижче 25 До утворюють кластерне спінове скло. Вище 200 К парамагнітні іони хрому існують у вигляді магнітно невзаємодіючих частинок з магнітним моментом, близьким або рівним теоретичному. Негативні значення парамагнитной температури Кюрі на цьому ділянці свідчать про те, що взаємодія між іонами хрому носить антиферомагнітний характер.
Порівняно з Cu 2 GeCr 6 Se 12 (Оґ- фаза) у разі з'єднання Cu 2 GeCr 6 S 12 (О·- фаза) кількість феромагнітних зв'язків, обумовлене відхиленням складу з'єднання від стехіометричного, мабуть, недостатньо для реалізації повноцінного магнітного фазового переходу. Відповідно, відмінність за магнітними властивостями між Cu 2 GeCr 6 S 12 і спорідненої фазою на розрізі Cu 2 GeSе 3 -Cr 2 Sе 3 може бути інтерпретовано як посилення в ряду S в†’ Se феромагнітних взаємодій.
Робота виконана за сприяння Російського Фонду Фундаментальних досліджень (проект № 06-03-32526) і в рамках Програми ОХНМ РАН (№ 8). У Останнім часом все більша увага приділяється розгляду екситонних станів у двовимірних структурах. Головним чином дослідження пов'язані з пошуками бозе-ейнштейнівської конденсації екситонів [1]. Особливий інтерес представляє вивчення конденсації непрямих екситонів, що мають велике час життя, в низьковимірних структурах.
В основному стані сульфіду європію всі зовнішні оболонки аніонів заповнені, зовнішні оболонки катіонів порожні, внутрішні - або - оболонки заповнені частково, але їх електрони що можуть взяти участі в перенесенні заряду, тому що кожен () - Електрон локалізований на своєму іоні. Зона провідності виходить в результаті гібридизації частково заповнених і повністю порожніх станів оболонок катіонів. 4 - рівні розташовані ледве нижче дна зони провідності, у забороненій зоні, і можуть розглядатися в якості домішкових. Дно зони провідності знаходиться в точці, а нижчі її точки, утворені головним чином станами - типу знаходяться в точці.
Для накопичення екситонів необхідно, щоб він був самим нижнім збудженим станом системи. Згідно моделі магнітного екситона, на - рівні народжується дірка, електрон переходить у зону провідності і утворює з останньої пов'язане стан. - Обмінне взаємодія між електроном магнітного екситона і - електронами всіх атомів, крім центрального обумовлює зсув краю поглинання. Магнітний екситон є статичним утворенням, тому його оптично активний електрон повинен володіти - симетрією разом з - діркою і локалізувати в точці.
Обурення фізичної системи призводить до переходу її з одного стану в інше. Ймовірність такого переходу можна визначити наступним чином:
, (1)
де - обурення системи, що переводить її зі стану в стан, - постійна Планка. Таким чином, перехід заборонений прі. У зворотному випадку перехід є забороненим. p> Хвильова функція екситонів має вигляд:
, (2)
де - хвильові функції електрона і дірки, - варіаційний параметр, - різниця координат електрона і дірки, а гамільтоніан
(3)
де Eui, j - іони Eu2 +, J - обмінні...
