тичні віссю:
y = tg s '/ tg s. (13)
З рис. 6 віпліває, что
g = а/а '. (14)
Вікорістовуючі формули (12) і (14), одержимо, что
g =. (15)
Формула (15) установлює зв'язок между Кутового и лінійнім збільшеннямі.
Точки предмета и зображення, что лежати на оптічній осі, для якіх g = +1. назіваються Вузлова точками оптічної системи. З формули (15) видно, что вузлові точки збігаються з головним (b = +1) у того випадка, ЯКЩО оптичні система знаходится в однорідному середовіщі. У цьом випадка сполучені Промені, что проходять крізь Головні точки Н і Н ', рівнобіжні один одному. p> Подовжнім збільшенням a оптичні системою назівають відношення розміру зображення Нескінченно малого відрізка, розташованого уздовж оптічної осі, до розміру цього відрізка:
a = dz 'В¤ dz.
Продіференціюємо формулу Ньютона (3) за z и z '. После множення и розподілу знайдення вираженною на ff 'и заміні відносін z'/f 'и f/z через b одержимо, что
а = - (f '/ f) b 2 . (16)
На підставі віразів (15) і (16) можна записатися:
gb =-f/f; (17)
ga = b. (18)
Рівняння (18) установлює зв'язок между трьома збільшеннямі b, g и a. При f '=-f
gb = 1; (19)
a = b 2 . (20)
3. Побудова и розрахунок ходу променів крізь Ідеальну оптичні систему
У практічній работе конструкторів оптичних пріладів й достатньо широко Використовують Властивості кардинальних ЕЛЕМЕНТІВ и основні математичні залежності Ідеальної оптічної системи. Графічне розв'язання завдань дозволяє найбільш наочно найти оптимальний вариант. Чотири Способи Побудова ходу променів крізь позитивність и Негативним оптичні системи зображено на рис. 8. Побудова віконані з припущені, что оптичні система розташована в однорідному середовіщі, тоб n = n ', f =-f, а отже, вузлові N, N 'и Головні Н, Н' точки збігаються. Дамо деякі Пояснення до рис. 8. Точки, Загальні для заданого и допоміжного променів у передній фокальній площіні, умовно позначені буквою C, а точки, Загальні для тихий же променів у задній фокальній площіні, позначені відповідно через С '. Промені, что Прокуратура: Із точок C, після проходження системи будут рівнобіжнімі между собою. Если Головні площини зліваються (система тонка), то побудова будут простіші.
В
Малюнок 7 - Чотири Способи побудування ходу променів крізь розташовану в однорідному середовіщі оптічної системи
Часто оптичні системи складаються з великого числа окрем компонентів, что вилучений один від одного на значні відстані. У цьом випадка багатая завдань геометрічної оптики зручніше розв'язувати Шляхом розрахунку ходу променів. Наприклад, у центрування оптичних системах положення зображення предмета, перпендикулярного до оптічної осі, можна...
