що справедливо для Незмінних поперечного перерізу щілини, то в цьому випадку можна використовувати підхід для розрахунку параметрів симетричної щілинної лінії. У даному випадку зміна поперечного перерізу антени є головним, тому була проведена його регуляризація для кінцевого числа ділянок, що дозволило застосувати для них відомі модельні уявлення і за їх сумарним вкладом розрахувати діаграму спрямованості всієї антени. p align="justify"> Напрямна структура антени, що складається з ділянок регулярних щілинних антен з постійною шириною розкриву наведена на рисунку 7. Для такої ступінчастою апроксимації нерегулярної структури передбачається, що крок збільшення ширини щілини багато менше чверті довжини хвилі випромінювання:
,
Де - ширина щілини n-го регулярного ділянки направляючої структури антени, ? 0 - довжина хвилі електромагнітних коливань на вході антени.
При дослідженні даної антени довжина регулярних ділянок була прийнята рівною .
В
Малюнок 7. Апроксимація розширюється направляючої структури антени регулярними ділянками. br/>
Поперечна компонента електромагнітного поля для i-го регулярного ділянки антени буде визначатися наступним виразом:
,
де .
Тут x `, z` - поточні координати поля, w-ширина щілини відповідної ділянки антени; - хвильовий вектор уздовж осі x; -амплітуди базисних функцій для відповідних ділянок антени; T-поліном Чебишева; М - кількість гармонік для полінома Чебишева.
Результуюче поле в дальній зоні буде визначатися сумарним внеском у випромінювання, внесеним кожним регулярним ділянкою:
,
де, -вклад n-го регулярного ділянки направляючої структури антени в полі дальньої зони.
Розрахунковий формули для знаходження електричної складової напруженості магнітного поля в H-і Е-площинах в даному випадку будуть мати вигляд соотвественно:
;
,
де Г - гамма функція, і верхня і нижня координати i-го ділянки; F (*)-інтеграл Френеля, який визначається співвідношенням:
,
перший множник, що визначається виразом:
