n align = "justify"> 0 і M z =-M 0 , причому вони повинні чергуватися один з одним (рис. 1, а). У такому стані повна енергія платівки повинна бути мінімальна. Ця енергія складається з енергії розмагнічуючого поля, яке в основному зосереджено поблизу поверхні пластинки, і енергії доменних меж.
В
Рис. 1. Доменна структура феромагнітної платівки: а - структура без замикання магнітного потоку; б - структура з замиканням магнітного потоку через призматичні поверхневі прикінцеві домени; L - розмір пластинки уздовж осей Y і X; h - висота платівки вздовж осі z; d - товщина домену
У 1945 році Є.М. Ліфшиц теоретично показав, що при великій товщині пластин може початися розгалуження доменів у поверхні зразка. У кожному домені можуть утворюватися клиновидні домени з протилежним напрямком намагніченості в порівнянні з напрямком намагніченості в основному домені. Їх розмір і кількість залежать від товщини зразка. p align="justify"> Розглянута доменна структура належить до класу доменних структур з незамкнутими силовими лініями магнітного поля всередині зразка (незамкнутим магнітним потоком). Виявляється, що така структура не завжди є енергетично вигідною. Як показали Ландау і Ліфшиц, у разі одноосного феромагнетика найчастіше більш вигідними є доменні структури із замкнутим магнітним потоком (рис. 1, б). Ця модель відрізняється від розглянутої вище наявністю трикутних замикаючих призматичних областей. В результаті магнітний потік виявляється замкнутим всередині кристалу. Магнітні полюси на поверхні при цьому зникають, і разом з цим звертається в нуль внесок магніто-дипольної енергії. Але в той же час збільшується енергія анізотропії, так як в замикаючих доменах намагніченість перпендикулярна напрямку, в якому мінімальна енергія анізотропії. Розрахунок показує, що така доменна структура буде вигідніше в порівнянні з попередньою в тому випадку, якщо так званий фактор якості зразка буде менше одиниці. В іншому випадку буде реалізовуватися доменна структура з незамкнутим магнітним потоком.
У кубічних феромагнетиках завжди спостерігаються доменні структури з призматичними замикаючими доменами. У цьому випадку і енергія анізотропії (у кубічних кристалах перпендикулярне до вигідного напрямку намагніченості також енергетично вигідно), і енергія магнітодіпольного взаємодії практично рівні нулю і розміри доменів визначаються величиною внутрішніх механічних напруг, що виникають у феромагнетику при формуванні доменної структури. br/>
2.2 Циліндричні магнітні домени
Проведений аналіз базувався на припущенні про плоскопараллельной формі доменів. Такі структури спостерігаються в тонких плівках і платівках. Однак у реальни...
