fy"> m може приймати дуже великі значення, а це говорить про те, що однорідне намагнічування великих зразків є невигідним.
Розглянемо тепер іншу крайню ситуацію, коли розподіл намагніченості неоднорідне по всьому об'єму зразка. У цьому випадку можна домогтися того, щоб була рівна нулю енергія W m . Розрахунок показує, що в такому стані обмінна енергія пропорційна V 1/3 . Здавалося б, тут ситуація вигідніше, ніж у попередньому випадку, де було . Однак при неоднорідною намагніченості у всьому обсязі зразка в істотній його частині намагніченість відхилена від напрямків, де мінімальна енергія анізотропії, тому в даному випадку W а пропорційна обсягу зразка. Таким чином, у загальному випадку і стан з повністю неоднорідною намагніченістю не є вигідним. Зазначимо, що такий стан, тим не менш буває тоді, коли анізотропія феромагнетика нехтує мала, зокрема у сердечників з магніто-м'яких матеріалів у трансформаторах.
Отже, видно, що умови мінімальності енергій обміну, анізотропії і розмагнічуються полів суперечливі. Як було показано в роботі Ландау і Ліфшиця, на практиці реалізується деяка проміжна між двома розглянутими вище ситуація з освітою доменної структури. При цьому в кристалі можна виділити однорідно намагнічені домени, напрям намагніченості в кожному з яких збігається з однією з еквівалентних осей легкого намагнічування (це напрямки у феромагнетику, в яких енергія анізотропії мінімальна, їх може бути декілька). Домени розділені доменними межами. Розміри і форма доменів визначаються конкуренцією розглянутих вище взаємодій в доменах і доменних кордонах. p align="justify"> Виявляється, що доменна структура феромагнетика визначається в основному трьома факторами. По-перше, вона визначається геометрією зразка, тобто його формою та орієнтацією кристалографічних осей відносно поверхні. По-друге, енергією магнітної анізотропії, тобто наявністю енергетично еквівалентних напрямків намагніченості. По-третє, в реальному зразку доменна структура сильно залежить від наявності недосконалостей чи дефектів кристалічної структури. p align="justify"> Розглянемо доменну структуру ідеальної (без дефектів) одноосьової плоскопараллельной платівки з поверхнею, перпендикулярній осі анізотропії (вісь Z). Будемо вважати, що платівка нескінченна уздовж осей X і Y, а її товщина (розмір вздовж осі Z) дорівнює h. При відсутності зовнішнього магнітного поля намагніченість, при ? <0 може бути спрямована або вздовж осі Z, або проти неї. Очевидно, що при цьому вигідно стан, в якому буде існувати рівна кількість доменів з M z = + M < spa...
