дні входи і виходи визначаються вздовж ідентичних поляризаційних осей. p> Звідси випливає, що у разі введення випромінювання з вихідним напрямком поляризації Х світло, що виходить з ортогональним напрямком поляризації У, буде володіти різними набігами фази в кожному напрямку розповсюдження, а світло, що виходить з вихідним напрямком поляризації X, буде мати однакові набігами фази для кожного напрямку розповсюдження. p> У цьому частина вимог, що накладаються інтерпретацією теореми взаємності Лоренца, яка постулює, що в разі лінійної системи оптичні шляху в точності взаємні, якщо дана вхідна просторова мода виявляється такою ж на виході. p> Одним з параметрів просторової моди є поляризація; другий параметр також має бути визначений, наприклад просторовий розподіл (розташування) моди. Отже, на кінці контуру ВОГ повинні бути як поляризаційний фільтр (селектірующій вихідну поляризацію), так і просторовий фільтр, що буде задовольняти принципом взаємності Лоренца. p> Ці досить прості пристрої в конструкції ВОГ (за умови, що вони можуть бути реалізовані з достатньою точністю) будуть гарантувати умови взаємності в системі, але тільки в тому випадку, якщо виконується умова лінійності. Якщо ж нелінійності значні, то ВОГ буде володіти взаємністю в тому випадку, якщо є точна симетрія відносно середньої точки волоконного контуру. Ця умова передбачає, що енергія, що вводиться в кожен кінець контуру, однакова і що властивості волокна рівномірно розподілені (або принаймні симетричні). p> Потужність оптичного випромінювання, що вводиться у волокно, настільки мала (завжди менше ніж 1 ... 2 мВт), що, здавалося б, нелінійностями можна знехтувати. Однак чутливість ВОГ до невзаємні надзвичайно висока і нелінійні ефекти (зокрема, ефект Керра) призводять до помітних НЕ взаємності, еквівалентним швидкості обертання вище 1 град/год. В оптичному волокні має місце обертання площини поляризації лінійно-поляризованого світла під дією зовнішнього магнітного поля (ефект Фарадея). p> Обертання Фарадея - це інше невзаємні ефект. У разі лінійно-поляризованого світла повне обертання залежить від лінійного інтеграла струму, взятого по оптичному шляху. У разі ВОГ цей інтеграл дорівнює нулю в магнітному полі Землі. Однак, більш ретельне вивчення взаємодії світла у волокні і магнітного поля вздовж волокна вказує на те, що істинним джерелом обертання є індуковане круговий подвійне променезаломлення і що згаданий вище простий підхід виявляється корисним тільки в тому випадку, якщо обидві кругові компоненти поляризації (права і ліва) володіють однаковими амплітудами. Це справедливо тільки для випадку лінійно-поляризованого світла. p> При поширенні світла у волокні мають місце всі можливі стану поляризації і відсоток перебування світла в кожному власному круговому поляризаційному стані фарадеевского ротатора змінюється вздовж оптичного шляху випадковим чином. Це призводить в результаті до певної різниці фаз для двох напрямків поширення лінійно-поляризованої моди на виході....
