ністю рекомбінації. Видно, що збільшення дефектів зменшує час t pr . Тому при t pr <(T-t cob ) компонента амплітуди імпульсу, обумовлена ​​викидом раннє захоплених носіїв, збільшить вихідну амплітуду на ~ 1% (з'являється пік-дубль). При t pr п‚і (tt cob ), вихідна амплітуда буде відповідати амплітуді піку поглинання (t-момент вимірювання при максимальній амплітуді вихідного сигналу підсилювача). Таким чином, ймовірність поява піку-дубля залежатиме від ставлення середніх значень t cob і t pr , і якщо відношення
(t-t cob )/t pr ~ 1,
то чутливість відгуку датчика поля неелектромагнітной компоненти буде максимальною. Отже, зменшення часу збирання заряду детектора (тобто збільшення швидкості заряду) збільшує середнє значення піку-дубля, що відповідно призводить до зменшення середнього значення піка повного поглинання. br/>
S 661
S 1173
S 1332
s d 669
s d 1183
s d 1343
St
10123
9505
8886
1829
120
0
Pr
5536
4742
3988
687
710
522
Po
7085
6386
5769
1331
1543
1173
При вимірах ізотопу цезію (енергією гамма кванта 661.6 кеВ), може з'явитися ще один пік з середньою енергією 669.6 кеВ. Причому, його частота появи - V у вибірці різна для різних режимів і геометрій вимірювань. Це пік-дубль - S d . Одночасно з цезієм вимірювалися піки Зі 60 енергією 1173 кеВ і 1332 кеВ і відповідно площі піків-дублів, енергією 1183 кеВ і 1343 кеВ. Середня площа піку-дубля з урахуванням частоти появи в вибірці апаратурних спектрів визначається за формулою - s d = S d V/100. Результати експериментів занесені до таблицю. Зменшення часу збирання заряду збільшують ймовірність появи піку-дубля, отже, вплив неелектромагнітной компоненти поля опосередковано впливає на статистичні розподілу піку-дубля. У свою чергу, збільш...
