бертання (st) і така ж кількість вимірювань при обертанні (rot) у тих же геометричних умовах. При обробці статистичних результатів визначають медіани (або середні значення) М E , М S відповідних статистичних розподілів Е rot /E st і S rot /S st , де S rot ; S st - вибіркові значення площі піка, і Е rot ; E st - вибіркові значення центру ваги піку в режимі обертання і статичному режимі
Dм S = (1-S rot /S st ) і Dм E = | 1 - Е rot /E st | E g (1).
За час перетворення сигналу, імпульси, що надходять на вхід амплітудно-цифрового аналізатора, що не реєструються. Це час називають "мертвим" часом аналізатора, воно залежить як від амплітуди сигналу (U), отже, від часу збирання зарядів напівпровідника - t cob (Т.к U ~ 1/t cob ), так і від частоти надходження сигналів на вхід попереднього підсилювача - n. Тому, при зміні часу збирання заряду детектора і "мертвого" часу спектрометричного тракту пропорційно зміняться як площа піку, так і центр ваги піку (див. рис.1). Відомі наступні залежності [2]:
Dм E = E g {1 - (1-exp {-QdМ S })/B}
Dм S = fnv cob ,
де Q = q/t cob , n = I/t g , I - загальна кількість зареєстрованих імпульсів (інтеграл); t g - "живе" час реєстрації; швидкість збирання зарядів - v cob = s/t cob , s - ширина збідненої зони, а f, q і B - емпіричні постійні величини, що залежать від параметрів перетворення сигналу в детекторі і підсилювальному тракті. Таким чином, в період впливу неелектромагнітной компоненти фізичного поля, що генерується обертовим об'єктом, величина різниці середніх значень площі піку і амплітуди функціонально пов'язані із зміною енергії - dE і хвильового вектора - k зарядів напівпровідника (т.к1/t cob ~ v cob ~ dE/dk). На рис.1 експериментальні та теоретичні залежності досить добре збігаються і дискретне зміна величини - Q пов'язано із зміною енергії заряду. Ступінь зміни енергії заряду залежить від ступеня впливу неелектромагнітной компоненти.
Так само відомо, що на часові характеристики детектора впливають дефекти в кристалічній структурі напівпровідника і відповідно, середній час утримання в зоні прилипання зарядів - t pr = N/N p (Nn z ) залежить від кількості дефектів - N, концентрації зарядів у пастках прилипання - n z і постійної рекомбінації. У даному випадку, N p - щільність вільних доручених станів "наведеною" до рівня пасток залежить від глибини діркового демаркационного рівня пасток [5]. Положення цього рівня визначається однаковою ймовірністю теплового закидання і ймовір...
