??? п зменшується:??? п = 1/[рад]. З урахуванням цього з формули (10) знаходимо потенційну среднеквадратическую помилку вимірювання дальності фазовими методами:
? дп = с??? п/4? Fм = с/4? Fм =? м/4? (11)
Як видно, всім фазовим далекоміри притаманне протиріччя: збільшення масштабної частоти сприяє підвищенню точності вимірювань, але зменшує межа однозначно вимірюваної дальності. Розглянемо, як дозволяється це протиріччя в двох застосовуваних на практиці фазових методах. p> Фазовий радиодальномер з модуляцією несучої. Передавальна антена випромінює радіохвилі несучої частоти fо, модульовані по амплітуді гармонійними коливаннями низької частоти F, а порівняння фаз випромінюваного і відбитого сигналів проводиться на частоті обвідної Fм цих сигналів. Пропорційно зменшенню масштабної частоти від fо до Fм = F (збільшення масштабної довжини хвилі? М = с/F) зростає однозначно вимірювана дальність РЗДН. Наприклад, при частоті модуляції F = 300 Гц довжина хвилі? М = 3.10/300 = 10м і РЗДН =? М/2 = 10/2 = 5.10 м = 500 км. p> У передавачі далекоміра (Рис.5, 6) коливання генератора високої частоти модулюються по амплітуді коливаннями генератора масштабної частоти. Відбиті від мети АМ коливання посилюються і демодулюються амплітудним детектором. Отже, вихідна напруга приймача uпрм має частоту, рівну масштабної? М = 2? Fм, але відрізняється по фазі від напруги uм на? Мtд. Цей фазовий зсув вимірюється фазометром. p> На функціональній схемі показаний неследящій вимірювач фази з дискретним рахунком дальності. Вимірювання зводиться до рахунку числа еталонних імпульсів Nет, що генеруються за час запізнювання сигналу tд. Очевидно, що період проходження цих імпульсів Тет повинен бути строго стабільним і суттєво менше запізнювання сигналу tд навіть при мінімальній дальності мети. p> Порівнянні по фазі синусоїдальні напруги uм і uпрм перетворюються амплітудними обмежувачами в прямокутні коливання uом і uопрм, які потім перемножуються, щоб отримати коливання негативної полярності протягом часу tд і позитивної полярності в іншу частину напівперіоду модуляції. Каскад збіги має два входи: на один від генератора негативних еталонних імпульсів надходять коливання uет, а на іншій від перемножителя-коливання uом і uопрм. Так як ті й інші збігаються за знаком тільки в інтервали часу tд, то еталонні імпульси uет проходять до лічильника пачками Nет = tд/Tет і цифровий лічильник вказує дальність мети пропорційно числу Nет:
Д = ctд/2 = сNетТет/2 = сNет/2Fет. (12)
Помилка дискретності вимірювача відповідає періоду еталонних імпульсів:
? Ддкр = Стетем/2 = с/2Fет (13)
Збільшення частоти Fет зменшує помилку? Ддкр, але ускладнює реалізацію рахунку імпульсів. При Fет = 10 Гц маємо? Ддкр = 3? 10/2? 10 = 15 м.
Протиріччя у виборі масштабної частоти дозволяють застосування многошкального відліку: подібно виміру часу за допомогою годинни...
