єю зовнішнього магнітного поля або тиску. При описі результатів підкреслено, що після обробки в умовах ВД + СД найбільш інтенсивне зростання Нс і Нсr, освіта Irp і руйнування Irs, Irt відбувається при малих кутах повороту наковален. Така поведінка магнітних параметрів, мабуть, пояснюється тим, що в процесі обробки магнетиту в умовах ВД + СД, по-перше, щільність дислокацій в об'ємі включень збільшується до певного значення і, по-друге, зменшення розмірів часток при дробленні також відбувається до певної величини. Незалежність коерцитивної сили дрібних частинок магнетиту від сдвигового впливу під тиском, мабуть, пов'язано, по-перше, з тим, що в однодоменних частинках з енергетичних міркувань доменні кордону не виникають, тому їх перемагнічування здійснюється виключно шляхом процесу обертання намагніченості насичення доменів. По-друге, в подовжених частинках в основному коерцитивної силу визначає анізотропія форми. По-третє, однодоменних частинки самі володіють найбільшою коерцитивної силою серед частинок інших розмірів і тому подальше зменшення розмірів часток через дроблення після ВД + СД не призводить до збільшення її величини. p> У роботі вивчена температурна залежність намагніченості насичення (ss (Т)) магнетиту в початковому стані і після обробки в умовах ВД + СД (рис. 2). Обробка магнетиту в умовах ВД + СД супроводжується зменшенням величини ss. Інтенсивність зменшення ss залежить від величини прикладеного тиску і кута повороту ковадла. Величина температури Кюрі, певна по кривій нагрівання 2, дорівнює 580 В° С, в той же час її значення, визначене за кривою 1, 3, становить 570 В° С. Сдвиговое вплив під тиском порошку магнетиту, призводить також до зміни характеру залежності ss (Т). Встановлені також збільшення величин srs, Hc і Hcr магнетиту після обробки в умовах ВД + СД (табл. 1). Відомо, що для феримагнетиків характерно існування спонтанно намагнічених подрешеток і магнітний порядок у них обумовлений непрямим обмінною взаємодією, яке здійснюється через іони кисню. Результуючий магнітний момент феримагнетика являє собою різницю магнітних моментів подрешеток і визначається енергією непрямого обмінного взаємодії (Акосв). br/>В
Рис. 2. Температурна залежність намагніченості насичення магнетиту в початковому стані (1) і після сдвигового впливу під тиском (2 - нагрів, 3 - охолодження). br/>
Зміщена вплив під тиском призводить до створення в частинках магнетиту сильно деформованих областей з високою щільністю дислокацій. У цих областях часток з високою щільністю дислокацій середня відстань між атомами через спотворення кристалічної решітки збільшується. Залежність Акосв від відстані між атомами приводить до зменшення величини Акосв і, отже, до утруднення утримання феррімагнітном упорядкування в цих ділянках. Спотворення суворої періодичності кристалічної решітки в місцях накопичення дислокацій, викликаних обробкою в умовах ВД + СД, призводять до зменшення результуючого магнітного моменту в феримагнетиках. p align...
