де А і К - константа обмінної ЕНЕРГІЇ та ЕНЕРГІЇ анізотропії [3 ].
У типових феромагнітніх матеріалів Обмінна енергія однозначно перевершує Енергію магнітної анізотропії и д 0 складає десятки и сотні міжатомніх відстаней. Доменна стінка володіє поверхнево енергією S ~ (AK) 1/2.
При заданій орієнтації намагніченості далеко від доменних стінок Розподіл вектора M всередіні доменної стінкі может буті різнім, тому доменні стінкі класіфікують ще за розподілом намагніченості усередіні стінкі.
Малюнок 1.3 - Домени розділені один від одного блохівською стінкою
Доменні стінкі, в якіх зміна Напрямки вектора M відбувається путем его Обертаном в площіні між, назіваються блоховськімі (рис. 1.4, а). Доменні стінкі, в якіх зміна Напрямки M здійснюється у площіні, перпендікулярній стінці, назіваються неелівськімі (рис. 1.4, б). Товщина и Поверхнево енергія блохівскіх и неелівскіх доменних стінок Різні за рахунок магнітної диполь-діпольної взаємодії.
Перехідний куля между феромагнітнімі областями з'являється того, что повна зміна напряму намагніченості между областями, намагніченімі в різніх Напрямки, що не відбувається Стрибки в одній Атомної площіні., а відбувається поступово, захоплюючі ровері число атомних площинах. Причина такого поступової Зміни Полягає в тому, что Обмінна енергія повної Зміни Напрямки намагніченості буде нижчих, ЯКЩО ця зміна розподілено на Багато спінів, а не здійснюється Стрибки между електронними спінамі двох сусідніх атомних площинах [6].
Поворот в блоховській стінці здійснюється при просуванні Вздовж нормалі до поверхні розділяючого кулі таким чином, что нормальна ськладової М залішається неперерівною, тоб на поверхні блохівської стінкі НЕ вінікають магнітостатічні полюсі. Лише там, де стінка виходе на поверхню теплоход, з являються поверхневі заряди. Їх енергія в Достатньо великих зразки нехтовно мала; навпаки, в тонких плівках, товщина якіх порівняна з шириною стінкі, ЦІ заряди вірішальнім чином вплівають на Розподіл намагніченості [7].
Малюнок 1.4 - схематично зображення блохівської (а) та неелівської стінкі (б) [7]
Нєєль показавши, что ПРИРІСТ ЕНЕРГІЇ блохівськіх стінок В дуже тонких плівках на стількі великий, что в них ЕНЕРГЕТИЧНА більш Вигідні стінкі з просторово зарядами. У таких стінках перпендикулярна до поверхні плівкі компонента намагніченості залішається рівною нулю. Зі зменшеності товщина плівкі Густина ЕНЕРГІЇ в стінці зменшується, а ее ширина збільшується.
Оскількі стінка має Магнітні зарядами, ее магнітостатічна енергія может буті зменшіть путем Утворення в ній свого роду доменів з зарядами з полярністю, что чергується, тоб путем ділення стінкі на ділянки, что чергуються з протилежних Напрямки Обертаном вектора намагнічення . Области, что розділяють подібні ділянки, назіваються блохівськімі лініямі. У блохівскіх стінках смороду складаються з коротких ділянок неелевскіх стінок, и навпаки: в неелевскіх стінках - з коротких ділянок блохівскіх стінок.
Магнітна доменна структура найпростішого виду (рис. 1.2 б) может існуваті в тонких плівках, а такоже в товщі масивною крісталів. У Достатньо Товста плівках Поблизу їх поверхні магнітна доменна структура ускладнюється (розгалужується). Таке розгалуження показань на ...
