магнітного фазового переходу в магнітоупорядкованій стан та в визначених інтервалах значень напруженості зовнішнього магнітного поля.
Рівноважна магнітна доменна структура візначається мінімумом повної ЕНЕРГІЇ магнетика, что Включає Енергію обмінної взаємодії, магнітної анізотропії, магнітостатічну и магнітопружну Енергію.
У загально випадка на тип магнітної доменної структурованих істотно вплівають: Особливості магнітної анізотропії (число осей легкого намагнічування); орієнтація обмежуючися кристал поверхонь відносно крісталографічніх осей; форма и Розміри теплоход, а такоже Різні дефекти - Магнітні и немагнітні включення, дефекти пакування, Межі двійніків, діслокації та ін.
Уявлення про Магнітні домени в феромагнетиках введено в 1907 П. Вейсом (Р. Weiss). З'явилися магнітної доменної структури в феромагнетиках виробляти до Зменшення его магнітостатічної ЕНЕРГІЇ - результуюча магнітний момент феромагнітного теплоход однозначно зменшується або ставати рівнім нулю.
Згідно теоретичності уявлень, Обмінна Взаємодія вибудовує Елементарні Магнітні моменти феромагнетиках паралельно один одному. Результуюча магнітний момент одініці об'єму феромагнетиках (намагніченість М) орієнтується в одному з напрямків, відповідніх найменшій ЕНЕРГІЇ магнітної анізотропії, - Вздовж однієї з осей легкого намагнічування. При цьом на поверхнях теплоход вінікають Магнітні полюсів (магнітостатічні полюсі, рис. 1.2 а), и прі не рівному нулю результуюча магнітному моменті частина ЕНЕРГІЇ теплоход віявляється запасеної в его магнітостатічному полі. Ця енергія может буті зменшіть, ЯКЩО частина теплоход виявило намагніченою в одному, а частина - в Іншому Напрямки. При цьом утворюється магнітна доменна структура, найпростішій тип Якої (плоскопаралельного структура) уявлень на малюнку 1.2 б. Тут в сусідніх доменах Вектори М орієнтовані в протилежних Напрямки уздовж однієї и тієї ж осі легкого намагнічування.
При наявності магнітної доменної структурованих между сусіднімі областями з різнімі Напрямки М існують перехідні области - доменні стінкі (їх такоже назівають доменними межами), Які мают енергією г на Одиниця площі. З'явилися магнітної доменної структурованих Можливо позбав в тому випадка, коли енергія, вітрачена на Утворення доменної стінкі, Менш спаду магнітостатічної ЕНЕРГІЇ. Ця Умова віконується в кристалах й достатньо великих Розмірів, більшіх розміру однодоменності rc. На відстанях r ~ rc короткодіюча Обмінна Взаємодія Грає більш ВАЖЛИВО роль, чем дальнодіюче магнітостатічна, з чім и пов'язана неможлівість Утворення магнітної доменної структури в кристалах з розмірамі, меншими rc (для Ni, Наприклад rc ~ 10 - 6 см).
Малюнок 1.2-а - Виникнення магнітостатічніх полюсів (позначені знаками + і -) у однорідно намагніченого кристала; б - Формування найпростішої плоскопаралельної магнітної доменної структури, что дробити ЦІ полюсі и зменшує магнітостатічну Енергію кристала. Вектор М - намагніченість кристала (домену) [3]
Доменна стінка (домен межа магнітніх доменів) - Перехідний куля від одного домену з однорідною намагніченістю М 1 до Іншого домену з однорідною намагніченістю М 2 (рис. 1.3). Товщина доменної стінкі д 0 візначається конкуренцією неоднорідної обмінної взаємодії (прагнем збільшити д 0) та магнітної анізотропії (зменшує д 0): д 0 ~ (А / К) 1/2, ...
