остей, висока точність (досяжна точність, при якій помилка віміру візначається позбав Статистичнй флуктуаціямі потоку фотонів, оскількі ВСІ Фотон "зважають" на Однаково статистичну Вагу), Зручність для подальшої ОБРОБКИ и відачі ІНФОРМАЦІЇ, можлівість Зменшення темнового Струму за рахунок відбору Темнова імпульсів по амплітуді.
Залежність віхідного сигналом (Швидкості Рахунку n, імп/с) від напруги живлення назівається рахунковою характеристикою фото помножувача (рис. 2.1, а).
Інша ВАЖЛИВО характеристика ФЕУ - амплітудній Розподіл вихідних імпульсів п (А), де п - число імпульсів та віході ФЕУ з амплітудою від А до. На рис. 2.1, бі пріведені типові залежності п (А) для сигнальних и Темнова імпульсів (кріві 1 і 2 відповідно).
Поведінка Функції від 0 до А1 візначається імпульсамі, Які вінікають в результаті термоемісії електронів з дінодів. Для А> А1 залежність n (А) візначається в основному імпульсамі, Які вінікають в результаті Посилення катодних термоелектронів. У цьом випадка n (А) має вигляд розподілу Пуассона з среди їй амплітудою А2. Если Встановити на віході ФЕУ Порогової схему (діскрімінатор), яка не пропустити імпульсі з амплітудою А <= А1, то можна позбавітіся від імпульсів дінодів. Амплітудній Розподіл імпульсів п (А) є діференційною характеристики, тоб, де N (А) - число імпульсів з амплітудою, Меншем чім А.
В
Рис. 2.2. Рахункова характеристикам амплітудній Розподіл вихідних імпульсів ФЕУ
Если віміряті на віході ФЕУ число імпульсів, Які пройшли Порогової схему з рівнем діскрімінації, то, змінюючі, можна отріматі, вельми схоже по ФОРМІ на ДЗЕРКАЛЬНИЙ віддзеркалення рахункової характеристики. При цьом точка Аі відповідатіме мінімуму похідної, а точка А2 - максимуму. p> Рахункову характеристику можна вважаті аналогом амплітудного розподілу. Рахункова характеристика знімається при постійному Рівні діскрімінації, альо при напрузі живлення, что змінюється, а амплітудні розподілі - навпаки: при, альо при змінюються амплітуді імпульсів на віході ФЕУ візначаються середнім коефіцієнтом Посилення Ку ФЕУ. За рахунковіх характеристиках (лінійна ділянка II) вібірається робоча Напруга живлення ФЕУ ін.
В
3. Явища в квантовій оптіці Які базуються на когерентності 2-го порядку
Інтерференція світла
Досі ми розглядалі Поширення в тій чи іншій частіні простору однієї світлової Хвилі. Та часто в одній и тій самій частіні простору пошірюються одночасно світлові Хвилі від двох або кількох джерел світла. Наприклад, коли в кімнаті горить одночасно кілька ламп, те окремі світлові Хвилі накладаються одне на одну. Що при цьом відбувається? Очевидно в Кожній точці простору вінікає складенні електромагнітне коливання, Яке е результатом додавання Коливань кожної Хвилі окремо.
Найпростіше з'ясувати, что відбувається при накладанні двох ХВИЛЮ, на прікладі ХВИЛЮ на поверхні води. Аналогічне Явище спостерігатіметься и у випадка світловіх ХВИЛЮ. p> Прікріпімо до колівної пластинки на певній відстані один від одного два стерженьки, Які будут одночасно ударяті по поверхні води у ванні, створюючі Дві кругові Хвилі однакової Довжина. У результаті накладання ціх ХВИЛЮ ми побачимо. в Деяк місцях вода спокійна, тоб накладання ХВИЛЮ від двох джерел веде до ліквідації Коливань ее поверхні; в других місцях Поверхня води колівається сільніше, чем у випадка одного джерела - тут накладання ХВИЛЮ від двох джерел веде до Збільшення амплітуді Коливань. Звернути уваг, что місця підсіленіх и послаблень Коливань розміщені на поверхні води не хаотично, а в ПЄВНЄВ порядку. Така картина чергування максімумів и мінімумів Коливань назівається інтерференційною картини, а Явище підсілення Коливань в одних крапках середовища, де пошірюються Хвилі, и послаблення в других, Яке є результатом накладання одна на одну ХВИЛЮ однакової Довжина, а, отже, однакової частоти, назівається інтерференцією ХВИЛЮ.
з'ясуємо Походження інтерференційної картини - чому при накладанні ХВИЛЮ в одних місцях вінікає послаблення Коливань, а в других - Посилення. Зійшовшісь у Кожній точці поверхні води, одна и одного Хвилі віклікають коливання частинок води, візначіті Які для шкірного окрем випадка неважко. Результуюча зміщення Частинку в будь-який момент годині дорівнює геометрічній сумі зміщень, Які дістає частинка, беручи доля у кожному Із Хвильового процесів, что додаються. Нехай в Данії момент годині в якомусь місці зміщення поверхні води від однієї и Другої Хвилі спрямовані в один Бік и максімальні - обідві Хвилі приходять в Цю точку в однаковій фазі. Если Хвилі зійдуться гребінь, то вода в Цій точці сильно підніметься. Через півперіода (1/2 Т) гребені зміняться западинами, причому в обох хвилях одночасно, оскількі смороду мают однаково Период. Поверхня води сильно опуститися. Ще через півперіода Поверхня води вновь сильно підніметься и т. д. Таким чином, у даним місці коливання будут підсілені. У тихий місцях, де гребені однієї Хвилі сход...
