посилення розсіювання в результаті інтерференції записується у вигляді
n ? = a sin ? (8)
де n ? - ціле число довжин хвиль, a sin ? - проекція міжатомної відстані уздовж нового напрямку поширення і, отже, відстань між хвилями, розсіяними на сусідніх атомах. Якщо ця умова посилення при інтерференції виконується для хвиль, що виникають на сусідніх атомах, то воно буде виконуватися і для хвиль, що виникають на будь-яких атомах ряду внаслідок періодичності кристала.
В
Малюнок 3. Дифракція часток на ряді розсіюють центрів: а - плоска падаюча хвиля, б - хвильовий фронт розсіяної хвилі; в - конус, на якому інтерференція призводить до посилення хвилі; 1 - падаючий пучок; 2 - діфрагіровать пучок. br/>
Залежно від а і ? підсилює інтерференція може мати місце при декількох значеннях кутів у. Оскільки цей ряд атомів має одновимірну симетрію, що підсилює інтерференція відбуватиметься на конусах з віссю, розташованою на атомному ряді, і ймовірність виявлення електрона буде кінцевою також на цих конусах.
Двомірне періодичне розташування атомів з постійними примітивної решітки а і b буде давати два набору дифракційних умов:
n а ? а = a sin ? а (9) а ? а = a sin ? b (10)
Новий набір конусів також задає єдино можливе розташування областей підсилює інтерференції. Оскільки обидва умови повинні виконуватися одночасно, єдиними областями, де ми можемо виявити електрон, є перетин конусів. Оскільки перетин двох конусів із загальним початком і непаралельними осями дає прямі лінії, то коли електрон дифрагує на періодичному двовимірному ряді атомів, він може бути неуважний уздовж ліній або стрижнів, що тягнуться від поверхні. Якщо ми встановимо детектор поперек набору цих стрижнів, то вони будуть представлені як точки або плями. У багатьох експериментах по дифракції електронів низьких енергій (рис. 8.4) ці дифракційні стрижні перетинаються флюоресцентним екраном, і дифракційні плями можуть спостерігатися візуально. Цим плямам можуть бути зіставлені зручні позначення (n а , n b
