2 х > + <і 2 у >
дебаєвсьного температура ? D наближено визначається співвідношенням
h ? D = k < span align = "justify">? D (4)
де ? D - дебаєвсьного обрізання за частотою, відповідне максимальної частоти фонона в твердому тілі. Далі,
(5)
Де Ф (х) = - функція Дебая (табульована), М - маса атома в твердому тілі, що складається з атомів одного сорту. Залежність від температури виражається формулою
(6)
де х =? D/Т. Цю залежність схематично зображена на рис. 2. br/>В
Малюнок 2. Середньоквадратичне відхилення <і2> як функція температури Та наближення Дебая
Величина нахилу асимптотики функції до початку координат показана фігурною дужкою амплітуда коливань при Т = 0 (нульові коливання)
При високих температурах, Т>>? D в величина пропорційна абсолютній температурі; при низьких температурах прагне до постійного кінцевому значенню, відповідному нульовим коливань у твердому тілі.
Теплові коливання відповідальні за температурну залежність інтенсивності дифрагованого рентгенівського випромінювання. Інтенсивність дифракційних плям убуває із зростанням температури за законом
I = I0exp (-2W), (7)
де W - фактор Дебая - Валлера. У разі рентгенівської дифракції 2
W = (1/3)
де? k-передача імпульсу при розсіянні рентгенівського кванта, т.е
? k = (4? /?) sin?
Тут? - Довжина хвилі падаючого випромінювання, кут розсіювання. [4]
поверхню решітка дифракція електрон
1.4 Реалізація ДЕНЕ . Застосування методу ДЕНЕ
Розглянемо електрон з довжиною хвилі ? падаючий перпендикулярно на періодичний ряд атомів з міжатомних відстанню а (рис. 8.3). Хвилі малої амплітуди при розсіюванні електрона на одному атомі будуть інтерферувати з хвилями на сусідніх атомах. У разі взаємного посилення хвиль виникають нові хвильові фронти. Для підсилює інтерференції необхідно, щоб ці слабкі хвилі складалися, а не погашалися. Отже, вони повинні бути у фазі, тобто вздовж даного напрямку має укладатися ціле число довжин хвиль між хвильовим фронтом і різними атомами. Ця умова ...
