ігається і незміщена лінія з попередньою довжиною хвилі. Це пояснюється взаємодією частини фотонів з електронами, сильно пов'язаними е атомами. У цьому випадку фотон обленівается енергією і імпульсом з атомом в цілому, за великої маси атома в порівнянні з масою електрона атома передається лише незначна частина енергії фотона, тому довжина хвилі розсіяного випромінювання практично не відрізняється від довжини хвилі падаючого випромінювання. p> Передбачалося, що розсіювання монохроматичного випромінювання на покояться електронах повинно призводити до? - Образним Комптонівське спектру. Нo виявилося, що спектральна лінія Комптон-ефекту ширше навіть при обліку немонохроматичності і расходімості основного випромінювання. Джансі і Дю-Монд пояснили це впливом початкового розподілу електронів по імпульсах. p> Їли вважати, що і ~ частоти і хвильові вектори відповідно падаючого і розсіяного випромінюванні, то закони збереження можна записати в наступному вигляді:
(1.1)
і
(1.2)
де, імпульси електрона до і після розсіювання. Згідно (1.1) і (1.2)
(1.3)
Енергетичне зміщення комптонівської лінії визначається перших складових, а другий доданок описує доплеровское розширення лінії, обумовлене проекцією імпульсу на вісь к. Враховуючи, що, і, то з (3) випливає вираз для положення центру комптонівської лінії:
(1.4)
де-кут розсіяння {кут між направленіяма.}.
Очевидно, спектральна інтенсивність лінії визначається я ймовірністю перебування електронів в станах з відповідним даній частоті wзначеніем проекції імпульсу на вісь к. Таким чином частотний Комптонівське профіль несе інформацію про функції одновимірного (в проекції на вісь до) розподілу електронів по імпульсах, що дає можливість отримати функцію розподілу електронної щільності
.2 Наближення імпульсної апроксимації для пов'язаних електронів
В даний час для розрахунків інтенсивності комптонівського розсіяння рентгенівських-променів на електронах, що у освіті хімічний зв'язку, використовуються т. зв. наближення імпульсної апроксимації. Відомо, що якщо електрони речовини взаємодіють з досить високочастотним випромінюванням, то ці електрони можна вважати практично вільними. Таке наближення справедливо, якщо енергія електромагнітного кванта багато більше енергії зв'язку електрона в атомі. У разі комптонівського розсіювання необхідно зажадати, щоб енергія і імпульс передаються електрону в процесі непружного розсіяння, значно перевищували його початкову енергію і імпульс. Тоді закони збереженні можна записувати у вигляді (1.1), (1.2). Вплив зв'язку проявляється лише в тому, що електрона до зіткнення із квантами мають початкову неоднорідний розподіл. p> У рамках нерелятивістської квантової теорії диференціальне поперечний переріз комптонівського розсіювання випромінювання на електроні в заданих інтервалах тілесного кута і част...
