n> ? E < span align = "justify">? . (5)
Якщо в точці А заряд q> 0, то вектори E ? A і F ? Aнаправлени в одну і ту ж сторону; при q <0 ці вектори спрямовані в протилежні сторони. АЛЕ від знаку заряду q, на який діє поле, напрям вектора E ? a не залежить, а залежить напрямок сили F ? A (рис. 3 а, б).
а б
Формула (4) дозволяє встановити одиницю напруженості. У СІ напруженість виражається в ньютонах на кулон (Н/Кл). p> Значення напруженості електричного поля, створеного:
точковим зарядом q, в точці C, що знаходиться на відстані r від заряду (рис. 4), дорівнює
= k ? | q | r2. (6)
Рис. 4
сферою радіуса R, що має заряд q, в точці C, що знаходиться на відстані l від центру сфери (рис. 5), дорівнює
= k ? | q | l2, якщо l? R; (7)
= 0, якщо l
Рис. 5
зарядженої нескінченної пластиною з поверхневою щільністю заряду ?, одно
= | ? | 2 ? 0, (9)
де ? = qS, q - заряд площині, S - площа площині.
1.4 Лінії напруженості електричного поля
Електричне поле не діє на органи чуття. Його ми не бачимо. Проте розподіл поля в просторі можна зробити видимим. Робиться це досить просто. p align="justify"> Ми отримаємо деяке уявлення про поле, якщо намалюємо вектори напруженості поля в декількох точках простору. На малюнку 8 таким способом зображено поле позитивного точкового заряду. Довжини векторів зменшуються як 1/r2, а спрямовані всі вони по радіусах від заряду. Але у випадку довільного поля картина буде більш наочною, якщо намальована не вектори в окремих точках, а безперервні лінії, дотичні до яких в кожній точці збігаються з напрямом вектора напруженості. Ці лінії називаються лініями напруженості або силовими лініями електричного поля. За направлення силових ліній приймається напрямок вектора E ? (рис. 7).
В
Рис. 7 ...
