вини при низьких температурах мают мізерно малу магнітну спрійнятлівість.
В
Рис. 5. Характер намагнічування в антіферомагнетіках (а) i ФЕРІТ (б) (схематично).
При підвіщенні Температуру суворо попарно антіпаралельність Електрон спінів порушується и магнітна спрійнятлівість збільшується. При деякій температурі (антіферомагнітна температура Кюрі або температура Нееля) области самодовільної оріентації Електрон спінів руйнуються й антіферомагнетік перетворюється в парамагнетик. При подалі підвіщенні температурами магнітна спрійнятлівість, як у всякого парамагнетика, зменшується, а отже, при антіферомагнітній температурі Кюрі магнітна спріятлівість має максимум. Если намагніченість обох підрешіток неоднакова за модулем, то з'являється незкомпенсованій антіферомагнетізм и Речовини может мати квартальна магнітний момент. Такий характер намагнічування має місце у ферритах
3. Процеси намагнічування феромагнетиках
Однієї з основних завдань Теорії феромагнетізму є Пояснення технічної крівої намагнічування, тоб залежності намагніченості від напруженості магнітного поля. У результаті Чисельність ДОСЛІДЖЕНЬ булу ВСТАНОВЛЕНО така загальна картина процеса намагнічування феромагнетіків. При відсутності зовнішнього поля феромагнетиках розбівається на домени таким чином, что его результуюча магнітний момент близьким до нуля. Це схематично показано на рис. 6а, де зображені Чотири домену однакові по об'єму, намагнічені до насічення з магнітнім моментом J s /4, рівнім чверті полного моменту Усього магнетика в стані насічення. При включенні зовнішнього поля ЕНЕРГІЇ окрем доменів стають неоднаковими: енергія Менша для тихий доменів, у якіх вектор намагніченості утворен з напрямком поля гострий кут, и больше в тому випадка, ЯКЩО цею кут тупий. Тому вінікає процес Зсув границь доменів, при якому об'єм доменів з меншої енергією зростає, а з більшою енергією зменшується (рис. 66). У Дуже слабких полях ці Зсуви границь Оборотні и встігають за зміною поля. Початкова спрійнятлівість феромагнетиках и область l крівої намагнічування (рис. 6, е) обумовлені процесами оборотного Зсув границь.
В
Рис. 6. Різні типи процесів намагнічування феромагнетиках (схематично), а - б) Зсув границь, г) Обертаном вектора намагніченості, д) область насічення
При збільшенні поля Зсуви границь доменів стають необоротними. При достатній велічіні намагнічуючого поля, ЕНЕРГЕТИЧНА невігідні домени знікають зовсім (рис. 6в). Цьом відповідає область 2 крівої намагнічування (рис. 6Е). p> Если поле збільшується ще больше, то вінікає новий тип процеса намагнічування, при якому змінюється напрямок магнітного моменту усередіні домену (Обертаном вектора намагніченості, рис. 6г; цьом відповідає область 3 на рис. 6е). p> Нарешті, у Дуже сильному полі Магнітні моменти всех доменів Установлюються паралельно полю. У цьом стані феромагнетиках має Найбільший, можливий ...
