при даній температурі магнітний момент, тоб намагніченій до насічення (рис. 6д).
Зазначені Процеси намагнічування (за вінятком Зсув границь у слабких полях) відбуваються з Деяк затримки, тоб Зсув границь и поворот вектора намагніченості відстають від Зміни поля, что приводити до появи гістерезіса.
Гістерезіс может вінікнуті І з Іншої причини. Мі говорили Вище, что при наявності поля внаслідок Зсув границь доменів відбувається Збільшення об'єму (тихий доменів), что має Меншем Енергію. Однак может віявітіся, что дана фаза при даним стані феромагнетиках або даним напрямком поля НЕ існує, и того повінні вінікнуті и вирости Малі области цієї фази або зародки перемагнічування. Такі зародки вінікають неточно при того значенні поля, при якому Існування цієї фази робиться ЕНЕРГЕТИЧНА вігіднім, а відбувається затримка росту зародків перемагнічування, что такоже призводити до появи гістерезіса. Це Явище подібне перенасченню парі и переохолодженню Рідини, тоб існуванню нестабільніх фаз унаслідок затримки зростання зародків стійкої фази. Если феромагнетиках має мілкокрісталліческую структуру, так что окремі его кристалики складаються Усього з одного домену, то можливе одержании особливо Великої коерцітівної сили.
Таким чином природа феромагнетізму Цілком зрозуміла. У феромагнітніх Речовини існують неспарені (Відповідальні за феромагнетізм) Електрон, спіні якіх у порівняно великих областях орієнтуються в одному Напрямки. Кожна з таких областей, або, Як їх Звичайний назівають, доменів, намагнічена до насічення. Різні стани намагніченості Усього зразки відрізняються взаємною орієнтацією векторів намагніченості окрем доменів: у розмагніченій речовіні смороду розташовані хаотично, а в. намагніченому спрямовані в одну сторону.
4. Дослідження кривих гістерезісу феромагнетиках за помощью осцилографи
Вімірювання магнітної індукції в зразки
Магнітну індукцію ЗРУЧНИЙ візначаті помощью е.р.с., яка вінікає при зміні магнітного потоку Ф в котушці, что охоплює зразок:
Е = - dФ/dt. (2)
Нехай Котушка щільно охоплює зразок и індукція В в Зразки однорідна. У цьом випадка
Ф = SNB, (3)
де N - число вітків у вімірювальній котушці, S - площа витка. Підставляючі (3) у віхідну формулу (2), после інтегрування Знайдемо
B = - 1/SN ГІ Е dt. (4)
Таким чином, для визначення У нужно проінтегруваті сигнал, наведень зміннім магнітнім полем у вімірювальній котушці, намотаній на зразок.
Для інтегрування сигналу застосовують різного роду інтегруючі схеми. Найпростіша з них Складається Із з'єднаних послідовно резистора та конденсатора (мал. 7) i Виконує свое призначення, ЯКЩО вихідний сигнал набагато менший вхідного:
U вих < вх (5)
Справді, при віконанні цієї умови I В»U вх /R, а
U вих =...
