еженого легкоосного антиферомагнетика було показано, що внаслідок квадратичного магнитооптического взаємодії зовнішнє постійне електричне поле може якісно змінити умови локалізації магнітних поляритонів не тільки ТІ, але і ТМ типу поблизу кордону розділу В«легкоосний антиферомагнетик - немагнітний діелектрикВ». У зв'язку з цим безсумнівний інтерес представляє аналіз особливостей поляритонної динаміки одновимірних магнітних гіротропних фотонних кристалів (1D МФК) поміщених в постійне зовнішнє електричне поле.
Зокрема, для 1D МФК в електричному полі [2] було показано наступне:
1. При відмінному від нуля зовнішньому електричному полі спектр не тільки ТІ, але і ТМ поляритонов набуває зонний характер.
2. Максимум коефіцієнта проходження об'ємної електромагнітної хвилі p - типу через розглянутий 1D МФК має місце за умови, що частота і кут падіння хвилі одночасно задовольняють закону дисперсії поверхневої p - хвилі, що біжить уздовж межі розділу В«1D МФК - ідеальний немагнітний металВ».
3. Для мелкослоістого полубесконечного 1D МФК в явному вигляді знайдений спектр поверхневих магнітних ТМ поляритонов, формуються поблизу кордону розділу В«1D МФК - ідеальний немагнітний метал В». Умови існування цього типу хвиль залежать від величини і знака проекції зовнішнього електричного поля на напрям нормалі n до кордону розділу. Спектр зазначеної поверхневої поляритонної хвилі не має короткохвильової точки закінчення (відноситься до поверхневих поляритонах першого типу). При цьому глибина проникнення об'ємної електромагнітної хвилі в 1D МФК змінюється обернено пропорційно товщині антиферомагнітних шарів надгратки і величиною постійного зовнішнього електричного поля.
4. У присутності постійного зовнішнього електричного поля на межі розділу В«1D МФК - немагнітний діелектрик В»(з нормаллю паралельної зовнішньому електричному полю і легкої осі антиферомагнетика) має місце формування поверхневих ТЕ і ТМ хвиль. Спектр обох типів поверхневих поляритонів має короткохвильової точкою закінчення (Відноситься до поверхневих поляритонах другого типу), а умови локалізації істотно залежать від відносної товщини антиферомагнітного і немагнітного шарів 1D МФК, а також і від відносної орієнтації вектора нормалі і зовнішнього електричного поля.
У справжній роботі, з урахуванням квадратичного магнитооптического взаємодії, з'ясовані особливості поширення електромагнітних хвиль s - і p - типу через магнітну надгратку в схрещених постійних магнітному H і електричному Е полях. Як приклад розглянуто 1D МФК типу В«легкоосний антиферомагнетик - немагнітний діелектрик В»у наближенні ефективного середовища ( k - хвильовий вектор, - період сверхрешетки). Зовнішнє електричне поле паралельно легкої осі антиферомагнетика і перпендикулярно магнітному полю ( E |...
