|
l H , l - вектор антиферомагнетизму). Зокрема, при аналізі з'ясовано:
1. Вже в нескінченному 1D МФК спектр нормальних магнітних поляритонів s - і p - типу стає невзаємні (О© ( k ) П‰ (- k )) вздовж напрямку нормалі до площини в якій лежать вектора Е і Н . При цьому у відсутності зовнішнього електричного поля формування дисперсії у нормальних магнітних ТМ поляритонов в розглянутому магнітному фотонному кристалі взагалі неможливо. Спектр формуються колективних поляритонних збуджень p - або s - типу рассматріваемого1D МФК можна розглядати як результат гібридизації нормальних поляритонних TM або ТІ коливань відповідно окремих ідентичних антиферомагнітних пластин, які пов'язані між собою через немагнітні діелектричні шари постійної товщини.
2. На межі розділу В«1D МФК - вакуумВ» ( n | | l , n - орт нормалі до поверхні сверхрешетки) має місце формування поверхневих магнітних поляритонов ТМ і ТЕ типу. Вид спектру обох типів поляритонних хвиль істотно залежить від відношення електричного і магнітного поля. Зокрема, за певних умов можливе формування реальних і віртуальних поляритонов. Так само умови локалізації електромагнітної хвилі залежать від взаємної орієнтації векторів E , H і n .
3. У випадку, коли нормаль до поверхні 1D МФК ортогональна легкої осі антиферомагнетика, то на межі розділу В«1D МФК - вакуумВ» можливе формування поверхневих магнітних поляритонов як p - так і s - типу. Для цієї магнитооптической конфігурації при одночасному відміну від нуля значень напруженостей полів Е і Н , можливе формування тільки таких поверхневих поляритонов, у яких поле вглиб магнітної сверхрешетки спадає з осциляціями.
4. Для всіх вивчених геометрій знайдені і проаналізовані коефіцієнти відображення ТМ і ТІ хвиль, падаючих ззовні на поверхню розглянутого 1D МФК. Відповідно до загальними положеннями теорії хвильових процесів у шаруватих середовищах їх полюса визначають спектр поверхневих поляритонних хвиль поширюються уздовж зовнішньої поверхні розглянутого напівобмеженого 1D МФК.
5. Якщо в нескінченному 1D МФК, розглянутого типу, присутній дефектний діелектричний шар, то в постійному зовнішньому електричному полі поблизу цього шару стає можливим локалізація розповсюджуються вздовж дефектного шару магнітних поляритонів ТМ і ТЕ типу. Кількість гілок в спектрі цих хвиль залежить від товщини дефектного шару і для заданих значень хвильового числа і частоти може змінюватися від нуля до двох.
6. У напівобмеженого 1D МФК на межі розділу В«надгратка - немагнітний діелектрикВ» можливе існування трьох основних варі...
