b> Ф 2 /n 2 ) d. (25)
Відстань від іншого компонента до еквівалентного заднього фокусу системи а ' F Вў = h 3 /tgs 3 , або
А Вў F '= f Вў [1 - (Ф 1 /n 2 ) d], (26)
а відстань від цього компонента до задньої головної площини системи
а Вў H Вў = а ' F Вў - f Вў. (27)
З розрахунку ходу Променя у зворотню ході, тоб з права на ліво, відповідно до формул (21) і (24) одержимо, что
-n/f = Ф = Ф 1 + Ф 2 - (Ф 1 Ф 2 /n 2 ) d;
a F = f (1 - (Ф 2 /n 2 ) d); (28)
a H = a F - F. br/>
Если Обидва компоненти оптічної системи знаходяться в однорідному середовіщі, Наприклад у повітрі, то
Ф = -1/f = 1/f Вў = Ф 1 + Ф 2 - Ф 1 Ф 2 d;
a F = f (1 - Ф 2 d);
a H = a F - F; (29)
а Вў F Вў = f '(1 - Ф 1 d);
a Вў H Вў = a Вў F Вў - f Вў.
Для трікомпонентної системи, УСІ компоненти Якої знаходяться в повітрі, еквівалентну оптичні силу Ф и відрізок а Вў F Вў - візначають за такими формулами:
Ф = Ф 1 + Ф 2 + Фз - (Ф 2 + Фз) Ф 1 d 1 - (Ф 1 + Ф 2 - Ф 1 Ф 2 d 1 ) Ф 3 d 2 ;
a ' F Вў = (1/Ф) [1 - Ф 1 (d 1 + d 2 ) - Ф 2 d 2 (1 - Ф 1 d 1 )]. br/>
Если в розглянутій Системі компонента стікаються (d 1 = d 2 = 0), то оптичні сила br/>
Ф = Ф 1 + Ф 2 + Ф з ,
а відрізок а Вў F Вў дорівнює еквівалентній фокусній відстані системи f '.
знайте параметри еквівалентної системи можна графічно Шляхом побудова ходу Променя, рівнобіжного оптічній осі, у прямому и зворотнього Напрямки.
5. Параксіальна область оптічної системи. Параксіальні и нульові Промені
Реальні оптичні системи, что складаються Зі Сферичність и плоских заломлюючіх и поверхонь, что відбівають, у Загальне випадка не дають стігматічніх збережений, тоб НЕ задовольняють положенням Ідеальної оптічної системи, Замість точкових збережений Прокуратура: кола розсіювання, Гомоцентрічність пучка променів зберігається Тільки за умови, что куті s и e, утворені реальними Променя з оптичні віссю І з нормалл...
