ю до поверхні, Нескінченно Малі. При Нескінченно малих Кутах s, e, а отже, и s ', e' справедливі Такі вирази:
sin s/sin s 'В»s/s' = s '/ sВ» const; (30)
для сферічної заломлюючої поверхні
n '/ s' - n/s = (n ' - N)/r: (31)
для плоскої заломлюючої поверхні
n '/ s' - n/s = 0; (32)
для сферічної поверхні, что відбіває
l/s '+ 1/s = 2/r. (33)
У виразі (30) - (33) відрізкі s и s 'візначають відповідно положення осьової предметної точки и ее зображення Щодо поверхні. Як видно з (30) - (33), відрізок s 'залішається постійнім для заданого відрізка s, тоб ВСІ Промені, что Прокуратура: Із предметної точки под будь-Якими, альо малімі кутами, после переламаним перетінаються в одній точці - точці зображення. Промені, что утворять Малі куті s и s 'з оптичні віссю и Малі куті e ї e' з нормаллю до заломлюючої поверхні, назівають параксіальнімі Променя, а область біля осі, усередіні Якої пошірюються ці Промені, - параксіальною області. Кути s и s 'для параксіальної области позначають a и a '. Співвідношення (31) - (38) назівають рівняннямі параксіальніх променів и Використовують для розрахунку ходу променів.
Для зручності Виконання розрахунків вводитися Поняття Нульовий променів. Нульовий Променя назівають фіктівній промінь, что переломлюється (віддзеркалюваній) так само, як и параксіальній, на поверхнях, альо зустрічається з ними на кінцевіх відстанях від оптічної осі и відтінає на оптічній осі ті ж відрізкі, что и параксіальній промінь.
Шляхом розрахунку ходу нульового Променя через оптичні систему візначають фокусні відстані и фокальні відрізкі, а такоже положення зображення и Лінійне Збільшення системи для випадка, коли предмет знаходится на кінцевій відстані.
Формули для розрахунку ходу нульового Променя:
; (34)
1 h k +1 = h k - d k tg s k + . 1
Зх вирази (34) одержимо формулу радіуса:
В
якові Використовують для обчислення радіусів поверхонь при заданому ході Променя. Для Спрощення написання у формулах (34), (35) tg s рекомендується заміняті s.
6. Положення головної площинах. Фокусні відстані заломлюючої поверхні в параксіальній области
У параксіальній области для реальних центрування оптичних систем справедливі УСІ формули и положення Ідеальної оптічної системи. Представимо малий предмет як бі накладення на поверхню в ее вершини. Очевидно, что зображення цього предмета по положенню и розміру збігається Із самим предметом. Отже, у вершіні поверхні О (рис. 10) находится сполучена пара сполучення точок, Лінійне Збільшення в Який дорівнює одініці, тоб, тут знаходяться співпадаючі Головні точки заломлюючої поверхні. Головні площини збігаються и лежат...
