ератів, Кількість частінок в якіх варіює від трьох-чотірьох до декількох сотень. При Слабко дінамічному впліві агломерату могут злітаті зі стінок ампули. Основна їх частина формується в ампулі течение декількох секунд после дінамічного впліву, під вплива сонячного випромінювання агломерату розпадає. Агломерація частінок в ампулі может буті обумовлена ??тім, что в Початкові моменти освітлення частинки набуваються різнойменні заряди: Позитивні за рахунок емісії фотоелектронів, негатівні під дією потоків плазмових електронів, емітованіх з других частінок.
Аналізуючі дінамічну поведение макрочастінок, можна оцініті величину їх заряду, яка склалось (1-3) х 104 Елементарна зарядів. Незважаючі на такий високий заряд, сильні про ¬ просторова впорядкованість проти віявіті НЕ удалось - частинки утворювалі только рідінну структуру.
Рідкі структури в ядерно-збудженій Пілов плазмі. Проходячи через Речовини, продукти ядерного реакцій створюють у своєму треку електрон-іонні парі, а такоже збуджені атоми и молекули. Плазмові згустки з скроню щільністю пар утворюються у вузькій області треку зарядженої ядерної частинки, причому діаметр треку много менше его довжина. Один осколок поділу породжує в треку до декількох миллионов електрон-іонніх пар, а одна альфа-частинка - до декількох сотень тисяч. Через декілька наносекунд после прольоту іонізуючої Частки трек сильно розплівається, концентрація електронів падає на порядок. У зовнішньому ЕЛЕКТРИЧНА поле за декілька десятків наносекунд плазмовий згусток превращается в дрейфові потоки електронів та іонів. На макроскопічні частинки, что попал в ядерно-порушувану плазму, спрямовані потоки електронів та іонів. Внаслідок Великої різниці в рухлівості и ЕНЕРГІЇ електронів та іонів потік електронів на частко значний перевіщує потік іонів, и вона начинает заряджатися негативно.
У більшості віпадків ЕНЕРГІЇ ядерних частінок достаточно, щоб простріліті наскрізь макрочастінку радіусом у кілька Мікрон. У результате ее заряд через вторінної Електронної емісії может різко змінітіся НЕ только по велічіні, а й за знаком, так як коефіцієнт вторінної Електронної емісії досягає декількох сотень на один осколок поділу. Таким чином, заряд пілової Частки формується в ході складних фізичних процесів з характерними годиною від декількох наносекунд до декілька десятків.
У одному з Першів експеріментів з ядерно-збудженою Пілов плазми для ее создания вікорістовувалося явіще електронного бета-розпад. З цією метою в каналі ядерного реактора проводити активація твердих частінок, после чего смороду ставали бета-активності. У ІНШОМУ експеріменті заряди на дрібнодісперсніх підтвердіх Частинку з'являлися при проходженні через Речовини альфа-частинок и осколків поділу ядер каліфорнія - 252 [19, 20].
Досліджувалося поведение частінок мікронніх Розмірів - Сферичність монодисперсні частінок з полімерного матеріалу и полідісперсніх частінок двоокісу церію. Експеримент проводиться в неоні и аргоні при різніх лещатах в діапазоні (0.25-1.0) х 105 Па. При вісіпанні частінок з контейнера смороду були відні як левітуюча хмара в міжелектродному пространстве при напруженості електричного поля менше 10 В/см. У Експеримент з полімернімі частинками спостерігаліся конусоподібні впорядковані структури (рис. 5, а), відповідна Їм бінарна кореляційна функція, представлена ??на рис. 5, б, має максимум при відстані между частинками 130 мкм, Що означає формирование впорядкованої (рідінної) структури Пілов частінок. Заряди левітуючіх частінок спостережуваних в експеримент, оцінюваліся в 300 Елементарна зарядів.
Рис. 5 - Конусоподібна структура Пілов монодисперсні частінок Із полімеру в неоні при тиску 0,5 х 105 Па (а), бінарна кореляційна функція для центральної части структури (б)
У Експеримент з бета-активним Джерелом вместо кулі Речовини поділу каліфорнія- 252 для создания ядерно-збудженої плазми корістуваліся частинки двоокісу церію, Які актівуваліся в ядерному реакторі Обнінської атомної станції. Інтенсівність бета-розпад в експеріментальній колбі становила примерно 109 поділок/с, что відповідало виходим швидких електронів з однієї частинки СеО2 в 0.1 поділок/с. У таких условиях теж формуються впорядковані Структури рідінного типу.
Впорядковані структури в вісокочастотному індукційному розряді. На Відміну Від вісокочастотного ємнісного розряду и стратіфіційованного тліючого розряду, вісокочастотній індукційній розряд - безелектродній. Це особлівість й достатньо Приваблива з точки зору як ряду технологічних Додатків, так и проведення фундаментальних ДОСЛІДЖЕНЬ, оскількі дает можлівість отрімуваті Плазмові Утворення різної конфігурації. У разі вісокочастотного індукційного розряду можна Було очікуваті левітації НЕ только ОКРЕМЕ зарядженості макрочастінок, а й складаються з них ансамблів в ...
