анням не було потрібно, так як система сама досягає рівноважного стану. p> При температурному режимі 1 було відмічено (рис.15) стрибкоподібне зміна властивостей системи в вузькому інтервалі температур: від 44,2 до 44,3 про С, яке у зникненні сигналу від верхньої фази.
Вся крива температурної залежності показника заломлення (ПП) може бути умовно розділена на кілька областей. В області низьких температур (20-44,2 про С) спостерігаються сигнали від обох фаз. Друга область (44,3-47,2 про С) починається з зникнення сигналу від верхньої фази в інтервалі 44,3-44,9 про С, вона включає область нестабільності: помітний значний розкид точок, при деяких значеннях температури з'являється сигнал від верхньої фази, яка не відтворюється при повторних вимірах. p> Рис.15. Залежність показника заломлення співіснуючих фаз системи метанол-гептан від температури (гілка 1 - верхня фаза, збагачена гептаном, гілка 2 - нижня фаза, збагачена метанолом). Темні значки - пристінкові значення (температурний режим 1), світлі значки та суцільна лінія - об'ємні значення, виміряні за іншою методикою. br/>
При температурах 47,1-52,9 про З добре видно два сигналу від обох фаз. В околиці температури стрибкоподібного зміни властивостей системи (44,3 про С) сигнали від кожної з обох фаз представляються у вигляді декількох ліній (кратні лінії). На рис.15 ці точки з'єднані відрізком прямої. При температурному режимі 2 результати, пов'язані з нижньої фазі (тут не наведено), подібні з даними, отриманими в режимі 1, особливо при низьких температурах. Є й відмінності. Так, область стійкого існування двох сигналів поблизу критичної температури при режимі 2 значно менше: 50-52,9 про С. Крім того, при температурах нижче 50 про З сигналу від верхньої фази, як правило, немає, що з'являються лінії трактувалися як нестабільні. Сигнал відсутній навіть після охолодження до 20 про С. Тільки через добу можна було бачити знову два сигналу при кімнатній температурі.
Описані явища виникають тому, що при Т П‰ = 44,2 про С настає повне змочування скляної стінки нижньої фазою, внаслідок чого утворюється товстий шар нижньої фази, вторгающийся між верхньою фазою і стінкою. Так як нижня фаза, збагачена метанолом, має менший ПП, ніж верхня, ковзний вздовж стінки промінь світла випробовує повне внутрішнє віддзеркалення на вертикальній межі розділу верхня фаза - вторгся шар і не спостерігається. p> Була зроблена спроба спостерігати перехід предсмачіванія тонкий - товстий шар. Згідно теорії, ці переходи відбуваються в області однорідності на фазовій діаграмі (на рис.1 вона розташована вище КС, вздовж відрізка DF). Область між кривою ADBC ​​і лінією DF відповідає підвищеної адсорбції, а область лівіше лінії DF - малої абсорбції. Для створення таких умов був використаний спеціальний температурний режим.
Система метанол - гептан (той же зразок) нагрівався до деякої температури Т 0 > Т П‰ поблизу температури змочування і перемішувалась шляхом струшування, при цьому в системі встановлювалися відповідні температурі Т 0 концентрації фаз і сигнал від другої фази в переломленому світі не спостерігався. До перемішування зразок термостатувати не менше 4 год, після - близько 2 ч. Потім система нагрівалася ще на кілька десятих градуса, до температури Т 1 = Т 0 + О” 1 Т і термостатувати протягом 1 год без перемішування. При цьому обидві фази фактично переводилися в стану, відповідні точкам, лежачим вище лінії співіснування, так як природна дифузія відбувається дуже повільно. (Було спеціально перевірено, що об'ємний ПП фази, пропорційний концентрації, при нагріванні системи без струшування залишається незмінним, принаймні протягом кількох годин.) Знову перевірялася наявність сигналу від верхньої фази. Якщо він не спостерігався, температура збільшувалася ще на О” 2 Т також без струшування. Після кількох етапів нагрівання досягалася температура, при якій сигнал від верхньої фази чітко спостерігався. При подальшому підвищенні температури без струшування в системі спостерігаються сигнали від обох фаз. Отриманий результат показує, що при підвищенні температури система перейшла з області великий адсорбції (область 1 на рис.13) в область малої адсорбції (область 2 на рис.13), де змочувальний шар став тонким і може пропустити світло, заломлений у верхній фазі. Отже, вертикаль на фазовій діаграмі температура-концентрація перетнула лінію предсмачіванія DF, яка лежить вище кривої співіснування. Вибравши потім іншу температуру перемішування Т 2 і повторивши всю описану процедуру, ми досліджували поведінку змочувального шару у системи при складі фаз на KC, відповідному температурі Т 2 . Зазначеним методом бінарна система була досліджена в інтервалі 44,3-46,6 ...
