про С. Результати показані на рис.16. У координатах ПП-температура представлений ділянка кривої співіснування, темними кружками позначені точки, в яких спостерігався сигнал тільки від нижньої фази (товстий шар), світлими кружками - точки, в який спостерігалося два сигнали (тонкий шар). Крива 2, проведена між темними і світлими кружками, є лінія переходів предсмачіванія. Поява сигналу від верхній фази служило індикатором того, що шар на кордоні зі стінкою став тонким. p> Доказом того, що на кривій 2 відбувається перехід тонкий-товстий шар, може служити наступний факт. Як було зазначено вище, система, нагріта вище температури Т П‰ , довго утримує товстий змочувальний шар на стінці, і навіть значне зниження температури не може викликати зникнення товстого змочувального шару іноді протягом доби. При цьому система знаходиться на КС. Отримані вимірювання показували, що, як тільки система переходить в деяку точку, що лежить вище КС, за схемою температурного режиму 3, товстий шар змінюється тонким і спостерігаються сигнали від двох фаз. Був зроблений висновок, що мабуть, тут має місце інший В«механізмВ» зменшення товщини змочувального шару, а саме фазовий перехід предсмачіванія. p> предсмачіванія.
граничного кута для вимірювання ПП виявився досить чутливим,
щоб фіксувати поверхневі шари на межі розділу рідина-стінка. (Вимірювані величини відповідають об'ємним значенням ПП.) У сумішах в пристеночной області розташовується адсорбційний шар, склад якого відрізняється від складу об'ємних фаз і залежить від хімічної спорідненості матеріалу стінки до одного з компонентів суміші. Наведені на рис.15 результати являють собою поверхневі значення ПП, сигнал від глибоко лежачих шарів може не проявитися, якщо їх показник заломлення вище, ніж у пристінкових шарів. (Порівняння з виміряними об'ємними значеннями показника заломлення дається нижче.)
В інтервалі між температурами змочування Т П‰ і критичної Т з спостерігається поява додаткових сигналів (кратні лінії). Вони завжди відтворювалися і ідентифікувалися в роботі як лінії поверхневих шарів, відповідних вказаному ділянці КС. Так як область поблизу кордону розділу, в якій відбувається формування заломленої хвилі під граничним кутом, має товщину порядку довжини світлової хвилі, то можна припустити, що товщина пристінкових шарів має такий же порядок величини.
Для того щоб констатувати виникнення переходу змочування нижньої фазою поверхні стінки і вторгнення шару нижньої фази між верхньою фазою і стінкою, а також виявити положення лінії переходів предсмачіванія, достатньо якісного спостереження наявності сигналу від верхньої фази. Система метанол-гептан представляється дуже виграшною для таких досліджень, по-перше, тому, що в цій системі поблизу стінки з молібденового скла існують переходи змочування і предсмачіванія, які відбуваються, завдяки балансу сил натягу на межі розділу і певному співвідношенню радіусів дії міжмолекулярних сил рідина-рідина і рідина-стінка. По-друге, переходи наблюдаеми завдяки низькому показнику заломлення вторгающейся фази, збагаченої метанолом. Пропонованим методом вдається простежити кінетику змочування, а також визначити розташування лінії переходу предсмачіванія щодо КС в інтервалі температур 44,3-46,2 про С. Товщина товстого змочувального шару оцінювалася як (1,5-2) О». Пораховано, що саме за таких товщинах шару з ПП n 2 = 1,33, розташованого між середовищами з n 1 = 1,36 і n 3 = 1,5, при ковзному падінні світла відбувається зменшення інтенсивності переломленого світла в 50 разів. Тонкий шар може мати товщину менше 0,1 О». Ці оцінки на кілька порядків перевершують товщину шару в роботі, де стрибок товщини при переході предсмачіванія оцінюється в 11Г…. У близькому оточенні критичної точки зміщення завжди спостерігалося поява сигналу від верхньої фази. При нагріванні два сигнали спостерігаються в інтервалі 48-52,9 про С, при охолодженні температурна область звужується: 50-52,9 про С. Поблизу критичної точки відбувається зменшення товщини змочувального шару (деветтінг) внаслідок зростання ролі дальнодействующих сил. Спостережуване поява сигналу від верхній фази могло бути підтвердженням цього, так як наявність двох сигналів свідчить про малій товщині межфазного шару. Однак при наближенні до критичній точці склад фаз зближується і різниця в показниках заломлення співіснуючих фаз стає менше. У цих умовах пропускання шаром товщини d з ПП n 2 світла, що йде з середовища з ПП n 1 в середу з n 3 , істотно збільшується. p> У таблиці представлено ослаблення інтенсивності світла, що проходить Т (d = 0)/Т (d в‰ 0) залежно від О”n = n 1 - n 2 для двох значень товщини шару: d/ О» = 1 і 1,5, де Т - коефіцієнт пропускання. p> З поданого розрахунку ясно, що при наближенні до критичної точки сигнал в...
