n="justify"> 1 )
? 1,0 ( ? 1 , ? 2 ) = 1 /? 2 (u ( ? 1 < span align = "justify">) В· d ( ? 2 ) + d ( ? 1 ) В· u ( < span align = "justify">? 2 )) =? 1,0 ( ? 2 , ? 1 )
? 1,1 ( ? 1 , ? 2 ) = u ( ? 1 ) В· u ( ? 2 ) =? 1,1 ( ? 2 , ? 1 )
? 0,0 ( ? 1 , ? 2 ) = 1 /? 2 (u ( ? 1 < span align = "justify">) В· d ( ? 2 ) -d ( ? 1 ) В· u ( < span align = "justify">? 2 )) = -? 0,0 ( ? 2 , ? 1 )
При цьому три симетричні функції ? 1 ? ( ? 1 , ? 2 ) утворюють базис в просторі D 1 , а антисиметрична функція ? 0, 0 ( ? 1 , ? 2 ) - в D < span align = "justify"> 0 .
2.2 Атом гелію
Застосуємо отримані вище результати для аналізу загальної структури спектру атома гелію 4 2 He - системи, що складається з позитивно зарядженого ядра з Z = 2 і двох електронів. У наближенні нескінченно важкого ядра гамільтоніан атома гелію зводиться до системи двох електронів, що взаємодіють між собою і з нерухомим кулонівським центром із зарядом-2e:
? = (-?/2m e ) В· (? 1 2 +? 2 2 )-2e 2 (1/r 1 +1/r 2 ) + e 2 /r 12 ,
де r 12 = | r 1 ...
