t = 0 швидкість направлена ​​по осі х. Ми бачимо, що компоненти швидкості частинки є періодичними функціями часу; їх середні значення рівні
В
Цю середню швидкість руху заряду в схрещених електричному та магнітному полях часто називають швидкістю електричного дрейфу. Її напрямок перпендикулярно до обох полях і не залежить від знака заряду. У векторному вигляді її можна записати як
(4.4)
Всі ці формули застосовні, якщо швидкість частинки мала в порівнянні зі швидкістю світла; ми бачимо, що для цього потрібно, зокрема, щоб електричне і магнітне поля задовольняли умові
(4.5)
абсолютні ж величини і H можуть бути довільними. Інтегруючи ще раз рівняння і вибираючи постійні інтегрування так, щоб при t = 0 було х = у = 0, отримуємо:
(4.6)
В
Розглянуті як параметричні рівняння кривої, ці рівняння визначають собою так звану трохоіду. Залежно то того, більше або менше абсолютна величина а, ніж абсолютна величина , проекція траєкторії частки на площину ху має вигляд, зображений відповідно на рис. 3
Якщо , то (4.6) переходить в
(4.7)
В
т. е. проекція траєкторії на площину xy є циклоїдою (рис 4)
В
Рисунок 3 - Рух заряду в електромагнітному полі залежно більше або менше абсолютна величина а, ніж абсолютна величина .
В
Рисунок 4 - Рух заряду в електромагнітному полі якщо .
Висновок
При виконанні курсової роботи були отримані теоретичні та практичні навички використання перетворення Лоренца електромагнітного поля. Розглянуто електромагнітне поле релятивістського і нерелятівістского заряду. Отримано рівняння руху нерелятівістского заряду і коли . Отримали складові електромагнітного поля для релятивістського заряду електричне поле і магнітне поле
Список використаних джерел
1. Ландау, Л. Д. Теорія поля/Л. Д. Ландау, Є. М. Ліфшиц - М.: Наука, 1989. - 512 с. p align="justify">. Джексон, Дж. Класична електродинаміка/Дж. Джексон - М.: Мир, 1965 - 703 с. p align="justify">. Богуш, А. А. Введення в теорію класич...
