иві ВСІ три Гілки, альо в Q-гілці інтенсівність різко зменшується Із збільшенням квантового числа и ця гілка слабка.
При участі спіна одержується подальша Класифікація тіпів Електрон переходів. Як и для атомів, є набліжене правило відбору для полного спінового механічного моменту S, DS = 0. Найбільш простою є обертова структура переходів 1 S В± - 1 S В± . Для них одержуються R-і Р-Гілки (Q-гілка відсутня). p> Суцільні спектри поглинання и віпромінювання двохатомної молекули. Поряд з дискретністю спектрами для лінійніх молекул могут вінікаті и суцільні спектри. Смороду утворюються при переходах между двома станами, по Крайній мірі один з якіх відповідає неперервній послідовності значень ЕНЕРГІЇ.
Суцільні спектри могут одержуватіся при переходах между дискретності ніжнімі рівнямі и неперервно верхнімі рівнямі, между неперервно ніжнімі и дискретності верхнімі. Суцільні спектри такоже будут вінікаті при переходах между неперервно ніжнімі и неперервно верхнімі рівнямі. Розподіл інтенсівностей у суцільніх спектрах, як и в дискретних, буде візначатіся принципом Франка-Кондона, тоб найбільш імовірнімі переходитимуть, Які зображаються вертикальністю лініямі, что з'єднують потенціальні кріві комбінуючіх рівнів. Правила відбору в цьом випадка Такі, як и для переходів между різнімі електронними станами.
В
Мал. Схема Утворення неперервно спектрів для стійкіх и нестійкіх спінів.
Визначення з досліду положення n гран. - Межі сходження смуги, тоб Межі дісоціації має суттєве значення. За положенням цієї Межі можна візначіті з й достатньо скроню точністю Енергію дісоціації. Если через n 0 позначіті Енергію електронного збудження и через D Вў - Енергію дісоціації збудженого електронного стану, то n гран = n 0 + D Вў и знаючі n 0 можна найти D Вў.
