праву межу, осідаючи на землю або осідаючи на кронах дерев. На малюнку представлені залежності для рядової посадки 12 дерев без підліску (рис. 9, а) і з підліском (рис. 9, б) [18]. Можна помітити, що масова частка великих частинок (0,5 мм; 0,7 мм, 1,0 мм) залишає розрахункову область раніше, ніж частки з дрібними розмірами (0,1 мм; 0,2 мм). br/>В
Рисунок 9 - Убування масової частки частинок різних розмірів в об'ємі в лісосмузі з рядовим насадженням дерев: а - без підліску, б - з підліском; з шаховою посадкою дерев: у - без підліску, г - з підліском (1 - ds = 0,1 мм; 2 - ds = 0,2 мм; 3 - ds = 0,5 мм; 4 - ds = 0,7 мм; 5 - ds = 1,0 мм)
Видно, що характер убування масової частки для всіх частинок змінюється, що говорить про різні механізми убування, так спочатку частинки залишають розрахункову область, осідаючи на землю, а потім залишилися частинки залишають розрахункову область через праву кордон. Для великих часток зміна характеру залежності слабо виражене, для дрібних - більшою мірою. При порівнянні варіантів лісосмуг з підліском і без нього можна помітити, що за наявності підлісок в перші 20 секунд масова частка дрібних частинок розміром 0,1 мм убуває незначно, а потім характер залежності різко змінюється, і маса частинок убуває швидше. У той же час можна помітити, що час покидання розрахункової області дрібними частинками при шахової розсадженні більше (рис. 11, в і 11, р) [18]. Так, при прямій розсадженні в момент часу t = 60 с частинки розміром 0,1 мм практично повністю покинули розрахункову область, в той час як при шахової розсадженні ще залишається близько 10% масової частки частинок в об'ємі. Це говорить про те, що в порівнянні з рядовим насадженням шахова дозволяє додатково знижувати швидкість і збільшувати час проходження лісосмуги дрібними частками. br/>
Метод Великих частинок на рознесеною сітці. Рівняння газової динаміки в дивергентной формі
Для плоских течій система диференціальних рівнянь газової динаміки в дивергентной формі при покоординатного запису має наступний вигляд [14].
Рівняння нерозривності
(13)
рівняння руху
(14)
(15)
рівняння енергії
(16)
Тут (х, у) - декартові координати в площині течії, I - час, р - щільність газу, - компоненти швидкості газу, р - тиск, W - щільність повної енергії, яка може бути виражена формулою
(17)
де - щільність внутрішньої енергії газу, - модуль вектора швидкості. Система рівнянь (13) - (16) являє собою диференціальну форму законів збереження маси, імпульсу і енергії [15]. Для замикання системи до них необхідно додати термодинамічні співвідношення, що зв'язують р і W.
Наприклад, для досконалого газу вони будуть мати вигляд [9]:
В
де T - температура газу, R - універсальна газова стала, - теплоємніс...
