ежність називається лічильної характеристикою датчика (рис. 5). p> На одній з представлених залежностей (крива 2) відмічені характерні точки A - D . При малій напрузі (лівіше точки А ) електрони, що утворюються в датчику при попаданні іонізуючої частки, ініціюють електронні лавини, але їх інтенсивність недостатня для формування імпульсу струму необхідної амплітуди, і показання лічильника дорівнюють нулю. Точка А відповідає В«напрузі початку рахункуВ». При збільшенні напруги на ділянці А - В показання лічильника зростають, оскільки зростає ймовірність надходження електронів з області уловлювання частинок в пріанодном шар з великою напруженістю поля. При низькій напрузі електрони за час руху до шару рекомбінують з іонами (попередньо можуть В«прилипатиВ» до молекул домішки брому з утворенням негативних іонів). У точці В напруга достатньо для швидкого переміщення практично всіх електронів в шар, а інтенсивність рекомбінації близька до нуля. Датчик виробляє сигнали нормальної амплітуди. p> На робочому ділянці лічильної характеристики В - С (В«плато характеристикиВ») показання лічильника слабо збільшуються з ростом напруги, що має важливе практичне значення і є гідністю лічильника Гейгера. Його якість тим вище, чим більше протяжність плато (100 -400 В) і менше крутість горизонтальної ділянки лічильної характеристики. br/>В
Рис. 5. Залежності швидкості рахунку від напруги (рахункова характеристика) при різних значеннях тиску газу і змісту домішки брому: 1 - 8 кПа, 0,5%, 2 - 16 кПа, 0,5%; 3 - 16 кПа, 0,1% для потужності дози випромінювання 5 мкЗв/ч. A, B, C, D - характерні точки кривої 2
Крутизна (або нахил) плато S характеризується процентним зміною показань лічильника на одиницю напруги:
, (2)
де N B і N C - показання лічильника на початку і Наприкінці плато; U B і U C - значення напруги на початку і наприкінці плато. Характерні значення крутизни 0,01 - 0,05%/В.
Відносна стабільність показань на плато лічильної характеристики забезпечується специфічним типом розряду, що виникає в датчику з приходом іонізуючої частинки. Збільшення напруги інтенсифікує розвиток електронних лавин, але це призводить лише до прискорення поширення розряду уздовж анода, а здатність лічильника генерувати один сигнал на одну частку майже не порушується. p> Невелике зростання швидкості рахунку із збільшенням напруги на плато лічильної характеристики пов'язаний з емісією електронів з катода під дією розряду. Емісія обумовлена ​​так званими-процесами, під якими розуміють виривання електронів іонами, збудженими атомами і фотонами. Коефіцієнт умовно вважається рівною кількості електронів, що припадають на один іон (збуджені атоми і фотони маються на увазі). Характерні значення коефіцієнта складають 0,1 - 0,01 (10 - 100 іонів виривають електрон залежно...
