9, і струм в цій обмотці визначає величину виникає в магнітному зазорі напруженості насичує магнітного поля ННАС, величина якої, перерахована від значення струму підмагнічування, передається на четвертий інформаційний вхід блоку обробки інформації та індикації 16.
У блоці 16 здійснюється за спеціальною програмою обробка вступників даних - про кутову швидкість? обертання феромагнітного кільця 1, температурах ТВН і ТСРЕД, напруженості магнітного поля ННАС в магнітному зазорі електромагніту 7, а також вводяться заздалегідь відомі величини - середній радіус R феромагнітного кільця, довжина L магнітного зазору, відносна магнітна проникність
? =? + 1
феромагнетика, його постійна релаксації? магнітної в'язкості, щільність? феромагнітної речовини і його питома теплоємність СО у відсутність магнітного поля (при Н=0) і питома теплоємність сН при фазовому переході феромагнетика першого роду. Як показує аналіз, в залежності від магнітної в'язкості феромагнетика, конструкції феромагнітного кільця 1 і електромагніта 7 кутова швидкість обертання робить істотний вплив на величину вимірюваної різниці температур ТВН - ТСРЕД> 0, і ця різниця в сталому режимі обертання феромагнітного кільця максимальна при виборі його кутової швидкості обертання? *, Рівний
? * == L / k R?,
де k - деякий безрозмірний коефіцієнт, що визначається формою магнітного зазору з насичує магнітним полем. Так, аналіз, проведений в [15, 17 та 19], показав, що при однорідному магнітному полі в зазначеному зазорі k=е=2,718 - основа натурального логарифма. У разі виконання магнітного зазору з лінійно зростаючим насичує магнітним полем, як це видно на рис.2, при зміні напруженості насичує магнітного поля від АЛЕ до Нмах значення цього коефіцієнта k=1,23 при виборі відносини р=Нмах / АЛЕ=5 ... 10 . Отже, варіюючи частоту коливань в трифазному генераторі 6, можна домогтися отримання максимуму зазначеної різниці температур, тобто максимально знизити середнє значення температури обертового феромагнітного кільця в порівнянні з температурою зовнішнього середовища. Збільшуючи різниця цих температур, ми одночасно збільшуємо потужність теплового потоку dQ / dt, передавального теплову енергію феромагнітна кільцю, охолодженого в силу несиметрії магнітокалоричний ефекту в динамічному квазіадіабатіческом процесі, із зовнішнього середовища і, отже, потужність Р (?) Відповідного ферромагнітовязкого двигуна.
Дія ферромагнітовязкого двигуна грунтується на виникненні постійно діючої втягивающей сили, прикладеної до феромагнетика, запроваджуваному в зазор з насичує магнітним полем (однорідним або неоднорідним - лінійно зростаючим в напрямку руху феромагнетика в магнітному зазорі), в напрямку його руху через просторового розосередження в ДИНАМІЦІ центрів намагнічування феромагнетика, що знаходиться в магнітному зазорі з насичує магнітним полем, і магнітного тяжіння в магнітному зазорі (в статиці при нерухомому ферромагнетике зазначені центри збігаються, і втягує сили не виникає). Випередження центру намагнічування феромагнетика, що знаходиться в русі всередині магнітного зазору в будь-який довільний момент часу, пояснюється тим, що намагніченість феромагнетика визначається добутком J (t) =? (T) H, де Н - напруженість зовнішнього магнітного поля, що діє на феромагнетик, а магнітна сприйнятливість? (t) при стр...
