нтрацій озону зазвичай представляється у вигляді прямої лінії, що перетинає вісь абсцис. Більш детальне дослідження показало, що вольтамперні характеристики цієї ділянки для більшості реальних озонаторів дещо інші. В області точки перегину вони описуються експоненціальною залежністю
[Про 3]=A exp BV
де А і В - постійні, характерні для даної конструкції озонатора. При подальшому зниженні напруги спостерігається нестабільний розряд, в якому концентрація озону змінюється випадковим чином. Якщо електричні характеристики генератора залишаються постійними в часі (наприклад, якість діелектрика, величини розрядних проміжків і т.п.), то кількість що утворюється озону є досить суворої функцією від прикладеної напруги. При постійних напружених на електродах і швидкостях газового потоку концентрація озону зазвичай не міняється протягом тривалих відрізків часу [9].
Враховуючи вищесказане, при створенні озонохемілюмінесцентного аналізатора ГПК для використання в якості генератора озону можна рекомендувати трубчастий озонатор бар'єрного розряду як забезпечує задовільну продуктивність і стабільність. Передбачувані умови озонохемілюмінесцентного аналізу не вимагають концентрації озону в озоновоздушной суміші більше 2 - 3 об'ємно. %, Тому для утворення озону немає необхідності застосовувати кисень, достатньо використовувати повітря. Щоб реалізувати кращу точність і Відтворюваність озонохемілюмінесцентного визначення ГПК необхідно забезпечити більш стабільне надходження окислювача в озонолітіческій реактор аналізатора.
1.4.3 Методи для вимірювання сумарного озону
.4.3.1 Квазімонохроматіческій метод
В даний час основним методом вимірювання концентрації озону в атмосфері є квазімонохроматіческій метод. Він заснований на властивості озону поглинати випромінювання в деяких ділянках спектра. Вперше квазімонохроматіческій метод вимірювання озону розробили Фабрі та Бюіссон в 1921 р У 1926 р цей метод був видозмінений і вдосконалений Добсоном і Харрісоном і в 1957г.- Добсоном.
Для вимірювання концентрації озону в атмосфері з земної поверхні зазвичай використовуються довжини хвиль 290-370 нм, причому вибір їх визначається тим, що випромінювання на цих довжинах хвиль неповністю поглинається в атмосфері і досягає поверхні землі. В якості джерел світла використовуються Сонце і в рідкісних випадках Місяць і деякі яскраві зірки. Для наближеного вимірювання озону використовується розсіяне випромінювання від ділянки неба в зеніті.
Світло від позаземного джерела, проходячи через атмосферу, в області l=290 ... 370 нм послаблюється внаслідок: а) поглинання атмосферних озоном; б) розсіювання молекулами повітря; в) розсіювання та поглинання аерозолем; г) поглинання деякими газовими складовими атмосфери (в основному сірчистим газом і двоокисом азоту). Інші складові частини повітря (кисень, азот, водяна пара, вуглекислий газ та ін.) Поглинають світло в цій ділянці спектра в мізерно малою мірою [16].
1.4.3.2 Аналітичний метод
Принципова схема хімічного методу визначення абсолютної концентрації озону виглядає так: через розчин йодистого калію пропускається озоновоздушной суміш. Утворився йод титруються тиосульфатом натрію. За кількістю витраченого титранту (а, отже, за кількістю утворився йоду) і обсягу пропущеної озоновоздушной суміші можна судити про концентрацію озону. Метод не годиться для малих концентрацій озону. [17]
1.4.3.3 Іоніізаціонний метод
У озоновоздушной суміш поміщається сенсор, що представляє собою спіраль, виготовлену з платинової нитки, поверхня якої покрита активним шаром (LaB 6). При нагріванні сенсорного елемента до певної температури відбувається сублімація активного шару, і виникає іонізаційний струм пропорційний концентрації озону. Доведено, що іонізаційний струм може служити кількісною мірою концентрації озону. Метод дозволяє визначати концентрацію озону в діапазоні 5 * 10 3 - 1 * 10 - 1 [18].
1.4.4 Методи реєстрації озонохемілюмінесценціі
Для реєстрації слабких світлових потоків найчастіше використовують фотоелектронні помножувачі (ФЕУ). Вони являють собою вакуумні фотоелементи, в яких фотострум багаторазово посилюється за рахунок вторинних електронів. Фотони світла, потрапляючи на фотокатод ФЕУ, в результаті фотоефекту вибивають електрони. Під дією зовнішнього електричного поля електрони направляються на діноди ФЕУ, де відбувається вторинна електронна емісія, в результаті якої на анод ФЕУ приходить в десятки і сотні тисяч разів більшу кількість електронів. Таким чином, народжується електричний імпульс, який потім реєструється відповідними...
