залишаються незмінними.
Первісна інтерпретація позитрона як дірки в суцільно заповненому електронному фоні в даний час залишена. Недоцільність такого пояснення стала очевидною після того як у 1934 р. була створена релятивістська теорія заряджених частинок зі спіном, рівним нулю, застосовна, зокрема, до-мезонів. З цієї теорії слідувала можливість утворення пар - мезонів-квантами і анігіляція цих пар, причому ймовірність обох процесів могла бути обчислена за формулами, що відрізняється тільки постійними множниками від відповідних формул для електронів і позитронів. Оскільки ж-мезони підкоряються статистиці Бозе - Ейнштейна, до них непридатний принцип Паулі, необхідний для подання про заповненому частинками тлі. Таким чином, існування частинок і античастинок і характерні для них процеси народження і анігіляції не знадобилася для свого пояснення концепції фону. Електрон і позитрон у всіх відносинах є абсолютно рівноправними частинками.
Відомі в даний час частки можуть бути розділені на чотири групи:
1. Фотон. p> 2. Легкі частки (лептони) з масою, меншою маси-мезона (Нейтрино двох типів, електрон, мюон). Всі лептони є ферміонами, т. е. мають спін ВЅ і підкоряються статистиці Фермі - Дірака.
3. Мезони і мезонні резонанси, до яких відносяться-ме-зони і більш масивні частинки з цілочисловим спіном. Всі вони є бозона, т. е. підкоряються статистиці Бозе - Ейнштейна.
4. Ядерна фізика та баріонів резонанси. До них відносяться нуклони і більш масивні частинки. Всі вони є ферміонами і мають напівцілий спін.
Після відкриття позитрона, що є античастицей по відношенню до електрона, виникло питання: чи існують античастинки у всіх В«ЕлементарнихВ» часток? p> Уявлення, що нейтрино має античастинку - антинейтрино, виникло майже одночасно з першими спробами дати теоретичне пояснення електронного і позитронного розпаду (бета-розпаду ядер); проте тільки останні дослідження подвійного бета-розпаду дали право ствердно відповісти на це питання.
У 1955 р. був відкритий антипротон, а в 1956 р. було встановлено, що зіткнення антипротона з протоном можуть призвести або до їх анігіляції, або до перетворення антипротона в антинейтрон в результаті обмінного ефекту. Таким чином, протон р і нейтрон n мають античастинки: антипротон і антинейтрон.
У зв'язку з існуванням античастинок у нейтрино і нейтрона виникає питання: чим відрізняється незаряджена частинка від своєї античастинки? Можна припустити, що відмінність проявляється в знаку магнітного моменту. Однак це не завжди правильно. Магнітний момент антинейтрона дійсно повинен бути протилежний за знаком магнітному моменту нейтрона; але цей критерій непридатний стосовно нейтрино, магнітний момент якого дорівнює, мабуть, нулю. Значить, відмінність між частинками і античастинками пов'язано з якимось іншим властивістю незаряджених частинок, що змінюються при переході до їх античастинок.
Ця властивість може бути встановлено, якщо припустити, що всі баріони характеризуються специфічним баріонним зарядом A. Він дорівнює +1 для баріонів і -1 для антібаріонов. Для баріонів числа (заряду) вибрано позначення, що збігається з позначенням масового числа, оскільки масове число - це фактично баріонна число ядра, що складається з А протонів і нейтронів. Таким чином, можна вважати, що основною відмінністю протона і нейтрона від відповідних їм античастинок є відмінність в знаку баріонного заряду, але не в знаку електричного заряду або магнітного моменту. Від-повідно лептони і антілептони відрізняються протилежними знаками лептонного заряду (Числа), за модулем рівного одиниці. Для мезонів баріонний і лептонний, заряди дорівнюють нулю.
logo Відомості про частки, античастинки і їх взаємних, перетвореннях значно розширилися за останні роки в результаті відкриття та інтенсивного вивчення мезонів, баріонів та їх резонансів. За останній час з'явився ряд робіт, в яких робляться спроби класифікувати спостерігаються факти і явища в рамках феноменологічної теорії ..
ГеллМанн звернув увагу на існування наступних типів взаємодії між елементарними частинками: (якщо не враховувати гравітації):
1. Сильні взаємодії, що виникають між баріонами, антібаріонов і мезонами. Цими взаємодіями обумовлені ядерні сили між нуклонами і процеси утворення мезонів і гіперонів при ядерних зіткненнях-пах. Проте облік одних лише сильних взаємодій слід розглядати як перше наближення.
2. Електромагнітні взаємодії, що виникають при впливі фотонів на заряджені частинки (друге наближення).
3. Слабкі взаємодії, які проявляються при та-розпадах і зумовлюють, крім того, повільні розпади гіперонів і мезонів (третє наближення).
У цій теорії нуклони, антінуклонов і-мезони вважаються звичайними частинками, на відміну від В«дивнихВ» частинок, до яких віднесено К-мезони і гіперони. Властивості звичайних частинок вивчені краще властивостей дивних частинок, тому ми споч...
