ів з валентної зони, заповнюється частково. Перейшли електрони займають переважно найбільш низькі рівні, розташовані у дна зони. Як показано в попередньому розділі, в зовнішньому полі E , створеному в напівпровіднику, такі електрони поводяться нормально, як частинки, що володіють негативним зарядом і позитивної ефективної масою. Від вільних електронів вони відрізняються лише величиною цієї маси.
Поява в валентної зоні вакантних місць (незаповнених рівнів) робить можливим виникнення колективного руху електронів цієї зони під дією зовнішнього поля, яке зручно описувати, користуючись поняттям В«діркиВ». p align="justify"> Поведінка електронів і дірок зручно розглядати на мові станів, зіставляючи електрону зайняте стан в зоні, дірці - вільний стан. Це дозволяє угледіти симетрію між зоною провідності і валентною зоною: у зоні провідності зайняті стану переміщуються на тлі вільних станів, у валентній зоні - вільні стану переміщуються на тлі зайнятих. При цьому статистика зайнятих станів в зоні провідності виявляється аналогічної статистикою вільних станів у валентній зоні [4]. br/>
.2.2 Носії заряду в домішкових напівпровідниках
На відміну від власних напівпровідників, в яких провідність здійснюється одночасно електронами і дірками, в домішкових напівпровідниках провідність обумовлюється в основному носіями одного знака: електронами в донорних напівпровідниках (у напівпровідниках n-типу) і дірками в акцепторних напівпровідниках (у напівпровідниках p-типу). Ці носії називаються основними [3]. p align="justify"> Крім основних носіїв напівпровідник містить завжди і неосновні носії: електронний напівпровідник-дірки, дірковий напівпровідник - електрони. Концентрація їх, як правило, значно нижче концентрації основних носіїв. Зв'язок між концентраціями основних і неосновних носіїв у напівпровіднику буде розглянута нижче. br/>
1.2.3 невироджені і вироджені напівпровідники
Число електронів в зоні провідності і дірок у валентній зоні напівпровідника зазвичай значно менше числа квантових станів, які у цих зонах. Тому середня щільність заповнення станів електронами і дірками f виявляється значно менше одиниці:
<<1. (1.2.1)
Функція f являє собою функцію розподілу частинок по станах, а умова (1.2.1) - критерій невироджені газу [3]. p align="justify"> Таким чином, електронний газ в зоні провідності і дірковий газ у валентній зоні є зазвичай газами невиродженими. Напівпровідники, у яких газ носіїв є невиродженим, називаються невиродженими напівпровідниками. p align="justify"> Проте умова (1.2.1) виконується у напівпровідниках не завжди і газ носіїв у них може знаходитися і в виродженому стані. Такі напівпровідники називаються виродженими. br/>
.3 Ефективна маса густин...
