лежить від температури, досягаючи максимального значення при абсолютному нулі і повністю зникаючи при Т = ТСВ. Теорія БКШ дає наступну зв'язок ширини щілини з критичною температурою переходу
(2.1)
Формула (2.1) досить добре підтверджується експериментально. Для більшості надпровідників енергетична щілина складає 10-4-10-3 еВ. br/>В
В В
Як було показано, електричний опір металу обумовлено розсіюванням електронів на теплових коливаннях решітки та на домішках. Однак при наявності енергетичної щілини для переходу електронів з основного стану в збуджений потрібно достатня порція теплової енергії, яку при низьких температурах електрони не можуть отримати від решітки, оскільки енергія теплових коливань менше ширини щілини. Саме тому спарені електрони що розсіюються на дефектах структури. Особливістю куперовских пар є їх імпульсна впорядкованість, яка полягає в тому, що всі пари мають однаковий імпульс і не можуть змінювати свої стани незалежно один від одного. Електронні хвилі, що описують рух пар, мають однакові довжину і фазу. Фактично рух усіх електронних пар можна розглядати як поширення однієї електронної хвилі, яка не розсіюється гратами, В«обтікаєВ» дефекти структури. Така узгодженість в поведінці пар обумовлена ​​високою мобільністю електронного конденсату: безперервно змінюються набори пар, відбувається постійна зміна партнерів. p align="justify"> При абсолютному нулі всі електрони, розташовані поблизу рівня Фермі, пов'язані в пари. З підвищенням температури за рахунок теплової енергії відбувається розрив деякої частини електронних пар, внаслідок чого зменшується ширина щілини. Рух неспарених електронів, що переходять з основних рівнів на порушені, утруднюється розсіюванням на дефектах решітки. При температурі Т = ТСВ відбувається повний розрив всіх пар, ширина щілини перетворюється на нуль, надпровідність зникає [2, С.70]. p align="justify"> Перехід речовини в надпровідний стан при його охолодженні відбувається в дуже вузькому інтервалі температур (соті частки градуса). Неоднорідності структури, створювані домішками, спотвореннями решітки, межами зерен, не призводять до знищення надпровідності, а викликають лише розширення температурного інтервалу переходу з одного стану в інший (малюнок 2.5). Електрони, відповідальні за створення надпровідності, що не обмінюються енергією з гратами. br/>В В
В
Тому при температурі нижче критичної спостерігається істотне зменшення теплопровідності металів.
Магнітні властивості надпровідників. Найважливіша особливість надпровідників полягає в тому, що зовнішнє магнітне поле абсолютно не проникає в товщу зразка, затухаючи в найтоншому шарі. p align="justify"> Силові лінії магнітного поля обгинають надпровідник. Це явище, що отримало назву ефекту Мейснера, обумовлено тим, що в поверхневому шарі надпровідника при його внесенні в магнітне поле виник...
